<strong>Esercizi</strong>o 1.19. Si consideri <strong>il</strong> sistema <strong>di</strong>namico (1.5) con campo delle <strong>di</strong>rezioni f(x) = 0 <strong>per</strong> x ≤ 0 ef(x) = x 2 cos x <strong>per</strong> x ≥ 0. Si <strong>di</strong>mostri che f è <strong>di</strong> Lipschitz in ciascun a<strong>per</strong>to sottoinsieme <strong>di</strong> R e si <strong>di</strong>segni<strong>il</strong> ritratto <strong>di</strong> fase del sistema <strong>di</strong>namico <strong>di</strong>scutendo la stab<strong>il</strong>ità dei punti critici.<strong>Esercizi</strong>o 1.20. Si consideri <strong>il</strong> sistema <strong>di</strong>namico (1.5) con campo delle <strong>di</strong>rezioni f(x) = exp{−x 2 } cos x.Si <strong>di</strong>mostri che f è <strong>di</strong> Lipschitz in ciascun a<strong>per</strong>to sottoinsieme <strong>di</strong> R e si <strong>di</strong>segni <strong>il</strong> ritratto <strong>di</strong> fase delsistema <strong>di</strong>namico <strong>di</strong>scutendo la stab<strong>il</strong>ità dei punti critici.<strong>Esercizi</strong>o 1.21. Si consideri <strong>il</strong> sistema <strong>di</strong>namico (1.5) con campo delle <strong>di</strong>rezioni f(x) = (1−x 2 )/(1+x 2 ).Si <strong>di</strong>mostri che f è <strong>di</strong> Lipschitz in ciascun a<strong>per</strong>to sottoinsieme <strong>di</strong> R e si <strong>di</strong>segni <strong>il</strong> ritratto <strong>di</strong> fase delsistema <strong>di</strong>namico <strong>di</strong>scutendo la stab<strong>il</strong>ità dei punti critici.2. Equazioni <strong>di</strong>fferenziali or<strong>di</strong>narie autonome <strong>di</strong> or<strong>di</strong>ne su<strong>per</strong>iore al primoDopo un breve richiamo delle definizioni e dei risultati fondamentali <strong>per</strong> i sistemi <strong>di</strong>equazioni <strong>di</strong>fferenziali or<strong>di</strong>nari autonomi in <strong>di</strong>mensione qualsiasi, dati senza <strong>di</strong>mostrazione,si <strong>di</strong>scute lo stu<strong>di</strong>o grafico <strong>di</strong> questi sistemi.2.1. Aspetti generali e teoremi fondamentaliSi <strong>di</strong>ce sistema <strong>di</strong> equazioni <strong>di</strong>fferenziali autonomo del primo or<strong>di</strong>ne in <strong>di</strong>mensionen ∈ N ∗ nelle funzioni incognite x 1 , . . . , x n : R → R <strong>il</strong> sistema <strong>di</strong> equazioni <strong>di</strong>fferenziali⎧⎪⎨ ẋ 1 = f 1 (x 1 , . . . , x n )⎪⎩.ẋ n = f n (x 1 , . . . , x n )(2.1)dove le n funzioni f 1 , . . . , f n : R n → R sono assegnate e la loro collezione è detta campodelle <strong>di</strong>rezioni. Il problema consiste nel determinare n funzioni x i : t ∈ J ⊂ R → x i (t) ∈R, dove i = 1, . . . , n e J è un intervallo, tali che si abbia ẋ i (t) = f i (x 1 (t), . . . , x n (t)) <strong>per</strong>ogni t ∈ J e i = 1, . . . , n. L’aggettivo autonomo sta a significare che le funzioni f i non<strong>di</strong>pendono esplicitamente dal tempo. L’oggetto (2.1) è dettto anche sistema <strong>di</strong>namicoin <strong>di</strong>mensione n e si riduce al problema (1.5) nel caso n = 1.Siano t 0 , x 1,0 , . . . , x n,0 ∈ R, risolvere <strong>il</strong> problema <strong>di</strong> Cauchy associato al sistema <strong>di</strong>equazioni <strong>di</strong>fferenziali (2.1) con dato iniziale x 1,0 , . . . , x n,0 ∈ R in t 0 vuol <strong>di</strong>re determinareuna soluzione x i : J → R, con i = 1, . . . , n, del sistema (2.1) in un intorno J <strong>di</strong> t 0 tale chex 1 (t 0 ) = x 1,0 , x 2 (t 0 ) = x 1,0 , . . . , x n (t 0 ) = x n,0Il problema (2.1) è ovviamente interessante in sé, ma un aspetto importante è cheuna generica equazione <strong>di</strong>fferenziale <strong>di</strong> or<strong>di</strong>ne n autonoma e in forma normale può esserericondotta alla stu<strong>di</strong>o <strong>di</strong> un sistema <strong>di</strong>namico nella forma (2.1). Si consideri, infatti, <strong>il</strong>seguente problema <strong>di</strong> Cauchy{ x (n) = f(x, x (1) , . . . , x (n−1) )x(t 0 ) = x 1,0 , x (1) (t 0 ) = x 2,0 , . . . , x (n−1) (t 0 ) = x n,0fismat05.tex – 20 Apr<strong>il</strong>e 2006 – 13:12 pagina 18
con f : R n → R una funzione assegnata e i t 0 , x 1,0 , . . . , x n,0 numeri reali asssegnati. Siponex 1 = x, x 2 = x (1) , . . . , x n = x (n−1)allora la con<strong>di</strong>zione iniziale <strong>di</strong>ventainoltrex 1 (t 0 ) = x 1,0 , x 2 (t 0 ) = x 2,0 , . . . , x n (t 0 ) = x n,0⎧⎪⎨x (n) = f(x, x (1) , . . . , x (n−1) ) ⇒⎪⎩ẋ 1 = x (1) = x 2ẋ 2 = x (2) = x 3.ẋ n = x (n) = f(x 1 , . . . , x n )In conclusione <strong>il</strong> problema <strong>di</strong> Cauchy <strong>per</strong> l’equazione <strong>di</strong>fferenziale autonoma <strong>di</strong> or<strong>di</strong>ne nè stato ridotto a un problema <strong>di</strong> Cauchy <strong>per</strong> un sistema <strong>di</strong>namico nella forma (2.1) conle seguenti funzioni al secondo membro:f 1 (x 1 , . . . , x n ) = x 2 , f 2 (x 1 , . . . , x n ) = x 3 , . . . , f n (x 1 , . . . , x n ) = f(x 1 , x 2 , . . . , x n )Il problema <strong>di</strong> Cauchy <strong>per</strong> <strong>il</strong> sistema <strong>di</strong>namico (2.1) può essere posto in una formamolto compatta se si introduce la seguente notazione vettoriale. Si pone x : t ∈ R →x(t) = (x 1 (t), . . . , x n (t)) ∈ R n <strong>per</strong> la funzione incognita, x 0 = (x 1,0 , . . . , x n,0 ) ∈ R n <strong>per</strong> <strong>il</strong>dato iniziale ef : (x 1 , . . . , x n ) ∈ R n → f(x 1 , . . . , x n ) = (f(x 1 , . . . , x n ), . . . , f n (x 1 , . . . , x n )) ∈ R n<strong>per</strong> <strong>il</strong> campo delle <strong>di</strong>rezioni; allora <strong>il</strong> problema <strong>di</strong> Cauchy <strong>per</strong> <strong>il</strong> sistema <strong>di</strong>namico (2.1) siscrive{ ẋ = f(x)x(t 0 ) = x 0(2.2)dove t 0 è un numero reale assegnato. Con questa notazione <strong>il</strong> problema n–<strong>di</strong>mensionaleviene scritto in una forma identica a quella tipica del problema <strong>di</strong> Cauchy <strong>per</strong> <strong>il</strong> sistema<strong>di</strong>namico uni<strong>di</strong>mensionale (1.5); ma ovviamente si tratta soltanto <strong>di</strong> un trucco.Esempio 2.1. Il moto <strong>di</strong> una particella <strong>di</strong> massa m lungo l’asse y sottoposta all’azione <strong>di</strong> una forza g(y)è la soluzione del problema <strong>di</strong> Cauchy <strong>per</strong> l’equazione <strong>di</strong>fferenziale del secondo or<strong>di</strong>ne ÿ = (1/m)g condato iniziale y(0) = y 0 e ẏ(0) = ẏ 0 . Se si pone q = y <strong>per</strong> la posizione e p = mẏ <strong>per</strong> la quantità <strong>di</strong> moto sihaÿ = 1 { ˙q = ẏ = (1/m)pm g ⇒ ⇒ ẋ = f(x)ṗ = mÿ = gdove si è posto x = (q, p) <strong>per</strong> la funzione incognita e f = ((1/m)p, g) <strong>per</strong> <strong>il</strong> campo delle <strong>di</strong>rezioni. Conquesta notazione la con<strong>di</strong>zione <strong>di</strong> Cauchy si scrive x(0) = (q(0), p(0)) = (y(0), mẏ(0)) = (y 0 , mẏ 0 ).Lo stu<strong>di</strong>o dei sistemi <strong>di</strong>namici n–<strong>di</strong>mensionali si basa sui fondamentali teoremi <strong>di</strong>esistenza e <strong>di</strong> unicità che in queste note verranno soltanto enunciati. L’esistenza puòessere stab<strong>il</strong>ita sulla base della continuità del campo delle <strong>di</strong>rezioni in un insieme chiuso,fismat05.tex – 20 Apr<strong>il</strong>e 2006 – 13:12 pagina 19
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assunto nel minimo, cioè a zero. I
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u(q)✻q 3 q 4 q 1 q 2✲ qu 0p
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p✻q0(q − q 0 ) 1/2 p (q − q 0
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Si può osservare che ˙θ ha segno
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deve specificare il valore della ca
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x ∈ [a, b], u x (a, t) = u 1,a (t
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con q = (x, y, z) ∈ R 3 , t ∈ R
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Le equazioni del moto possono esser
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Sostituendo queste espressioni nell
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1. u x + u y = u;2. 2u x − 3u y =
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In realtà lo studio è limitato al
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3. u(x, y) = log √ x 2 + y 2 , (x
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nella regione√2E := {(ξ, η) ∈
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ammette l’unica soluzioneu(x, t)
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4. u 0 (x) = exp{−α|x|} con α
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6.3. Equazione di Laplace: funzioni