<strong>Esercizi</strong>o 6.54. Un corda <strong>di</strong> lunghezza l con estremi fissati rigidamente è <strong>per</strong>turbata da un colpo <strong>di</strong> unmartelletto acuto che le trasferisce impulso I nel punto x 0 . Trovare la deviazione della corda u(x, t) se ladeviazione iniziale è nulla.Soluzione 6.54: u(x, t) = [2I/(πϱc)] ∑ n≥1 sin(nπx 0/l) sin(nπx/l) sin(nπct/l).<strong>Esercizi</strong>o 6.55. Propagazione ondosa in un mezzo <strong>di</strong>s<strong>per</strong>sivo. Si risolva l’equazione <strong>di</strong>fferenziale∂ 2 u∂x 2 − 1 c 2 ∂ 2 u∂t 2 − β ∂u∂t = 0 in D := {(x, y) ∈ R2 : 0 < x < π, t > 0}ove 0 < β < 2/c, con con<strong>di</strong>zioni <strong>di</strong> Dirichelet–Neumann u(0, t) = u(π, t) = 0 <strong>per</strong> ogni t > 0, u(x, 0) = sin xe ∂u/∂t(x, 0) = 0.Soluzione 6.55: u(x, t) = exp{−βc 2 t/2}[cos(δt/2)+(βc 2 /δ) sin(δt/2)] sin x, ove si è introdotto <strong>il</strong> parametroδ = √ β 2 c 4 − 4c 2 .<strong>Esercizi</strong>o 6.56. Propagazione ondosa forzata. Si risolva l’equazione <strong>di</strong>fferenziale∂ 2 u∂x 2 − 1 ∂ 2 uc 2 ∂t 2 = A sin ωt in D := {(x, y) ∈ R2 : 0 < x < π, t > 0}ove A, ω ∈ R, con con<strong>di</strong>zioni <strong>di</strong> Dirichelet–Neumann u(0, t) = u(π, t) = 0 <strong>per</strong> ogni t > 0, u(x, 0) = 0 e∂u/∂t(x, 0) = 0.Soluzione 6.56: ω n = nπc/a, se esiste N tale che ω N = ω (con<strong>di</strong>zione <strong>di</strong> risonanza) allora la soluzione èdata dau(x, t) = 4Ac2π∑n≥1,n≠Nn <strong>di</strong>spari(1n(ωn 2 − sin ωt − ω )sin ω n t sin n π ( )ω2 ) ω n a x + 2Ac2 1Nωπ ω sin ωt − t cos ωt sin N π a x<strong>Esercizi</strong>o 6.57. Si risolva l’equazione <strong>di</strong>fferenziale∂ 2 u∂x 2 − 1 c 2 ∂ 2 u∂t 2 = A in D := {(x, y) ∈ R2 : 0 < x < π, t > 0}ove A ∈ R, con con<strong>di</strong>zioni <strong>di</strong> Dirichelet–Neumann u(0, t) = u(π, t) = 0 <strong>per</strong> ogni t > 0, u(x, 0) = 0 e∂u/∂t(x, 0) = 0.Soluzione 6.57: in questo caso non si verifica <strong>il</strong> fenomeno della risonanza, la soluzione è data dau(x, t) = 4A π[ ∑n≥1n <strong>di</strong>spari1n 3 cos nct sin nx − ∑ sin nxn≥1n <strong>di</strong>spari]= 4A π∑n≥1n <strong>di</strong>spari1n 3 cos nct sin nx − 1 Ax(π − x)2<strong>Esercizi</strong>o 6.58. Propagazione ondosa forzata. Si risolva l’equazione <strong>di</strong>fferenziale∂ 2 u∂x 2 − 1 c 2 ∂ 2 u∂t 2 = Ax sin ωt in D := {(x, y) ∈ R2 : 0 < x < π, t > 0}ove A, ω ∈ R, con con<strong>di</strong>zioni <strong>di</strong> Dirichelet–Neumann u(0, t) = u(π, t) = 0 <strong>per</strong> ogni t > 0, u(x, 0) = 0 e∂u/∂t(x, 0) = 0.Soluzione 6.58: ω n = nc, se <strong>per</strong> ogni n = 1, 2, . . . si ha ω n ≠ ω (assenza <strong>di</strong> risonanza) allora la soluzioneè data dau(x, t) = 2Ac ∑ (2 cos nπn(ω 2 n≥1 n − ω 2 sin ωt − ω )sin ω n t sin nx) ω nfismat05.tex – 20 Apr<strong>il</strong>e 2006 – 13:12 pagina 112
<strong>Esercizi</strong>o 6.59. Per effetto <strong>di</strong> una sollecitazione esterna <strong>per</strong>io<strong>di</strong>ca agente sull’elemento <strong>di</strong> ascissa x 0 ∈(0, π) <strong>di</strong> una corda <strong>di</strong> lunghezza π, l’equazione che descrive le vibrazioni della corda si scrive∂ 2 u∂x 2 (x, t) − 1 c 2 ∂ 2 u∂t 2 (x, t) = αδ(x − x 0) sin(4ct)con α ∈ R ∗ +. Si supponga che gli estremi della corda siano fissi, u(0, t) = u(π, t) = 0 <strong>per</strong> ogni t ≥ 0, eche la corda sia inizialmente a riposo, ovvero u(x, 0) = u t (x, 0) = 0 <strong>per</strong> ogni x ∈ [0, π]. Si risponda alleseguenti domande:1. si determini la funzione u(x, t) che descrive le vibrazioni della corda;2. si <strong>di</strong>ca se esistono valori <strong>di</strong> x 0 ∈ (0, π) <strong>per</strong> i quali non si osserva <strong>il</strong> fenomeno della risonanza.<strong>Esercizi</strong>o 6.60. Un estremo <strong>di</strong> una sbarra <strong>di</strong> lunghezza l, densità ϱ e modulo <strong>di</strong> Young E è libero el’altro è fissato rigidamente. Si determino le vibrazioni longitu<strong>di</strong>nali <strong>per</strong> con<strong>di</strong>zioni iniziali <strong>di</strong> Cauchyarbitrarie.<strong>Esercizi</strong>o 6.61. Un estremo <strong>di</strong> una sbarra <strong>di</strong> lunghezza l, densità ϱ e modulo <strong>di</strong> Young E è libero el’altro è fissato elasticamente. Si determino le vibrazioni longitu<strong>di</strong>nali <strong>per</strong> con<strong>di</strong>zioni iniziali <strong>di</strong> Cauchyarbitrarie.Soluzione 6.61: u(x, t) = ∑ n≥1 [a n cos(λ n ct)+b n sin(λ n ct)] cos(λ n x) dove si sono in<strong>di</strong>cate con λ n le ra<strong>di</strong>cipositive dell’equazione λ tan(λl) = h. Si osserva che λ n e cos(λ n x) sono gli autovalori e le autofunzionidel seguente problema <strong>di</strong> Sturm–Liouv<strong>il</strong>le{ X ′′ (x) + λ 2 X(x) = 0 0 ≤ x ≤ lX ′ (0) = 0, X ′ (l) + hX(l) = 0<strong>Esercizi</strong>o 6.62. Una corda tesa <strong>di</strong> densità <strong>di</strong> massa e <strong>di</strong> tensione unitarie e <strong>di</strong> lunghezza π è vincolata aosc<strong>il</strong>lare in un piano verticale con estremi fissi alla medesima quota. Si determini <strong>il</strong> prof<strong>il</strong>o delle piccoleosc<strong>il</strong>lazioni della corda sapendo che all’istante iniziale tutti i suoi elementi hanno velocità nulla e che <strong>il</strong>prof<strong>il</strong>o della corda, rispetto alla quota cui sono fissati gli etremi, è descritto dalla funzione f(x) = 1 <strong>per</strong> x ∈[x 0 −π/4, x 0 +π/4] e f(x) = 0 <strong>per</strong> x ∈ [0, x 0 −π/4)∪(x 0 +π/4, π], dove x 0 è un punto fissato dell’intervallo(π/4, 3π/4). Si <strong>di</strong>scutano le caratteristiche dello spettro delle armoniche eccitate al variare del parametrox 0 in (π/4, 3π/4). Suggerimento: si ricorda che cos α − cos β = −2 sin[(α + β)/2] sin[(α − β)/2].<strong>Esercizi</strong>o 6.63. Le vibrazioni longitu<strong>di</strong>nali in una sbarra <strong>di</strong> lunghezza π sono descritte dall’equazione<strong>di</strong> d’Alambert u xx − u tt = x sin(2t). Si determini u sapendo che all’istante iniziale la sbarra è a riposo eche uno dei due estremi è libero mentre l’altro è fisso, cioè u x (0, t) = 0 e u(π, t) = 0 <strong>per</strong> ogni t ≥ 0.6.9. Equazione delle onde: membrana rettangolareLe vibrazioni <strong>di</strong> una membrana rettangolare <strong>di</strong> lati a, b ∈ R ∗ + sono descritte dall’equazione<strong>di</strong> d’Alambert in due <strong>di</strong>mensioni spaziali, ovvero nella regione D := D sp × R + ove D sp :={(x, y) ∈ R 2 : 0 ≤ x ≤ a, 0 ≤ y ≤ b}. Con<strong>di</strong>zioni al bordo sensate sono le seguenti:⎧⎨⎩u(x, y, 0) = u 0 (x, y), ∂u(x,y, 0) = v ∂t 0(x, y) ∀(x, y) ∈ D spu(0, y, t) = u(a, y, t) = 0 ∀y ∈ [0, b], ∀t ∈ R + (6.9)u(x, 0, t) = u(x, b, t) = 0 ∀x ∈ [0, a], ∀t ∈ R +fismat05.tex – 20 Apr<strong>il</strong>e 2006 – 13:12 pagina 113
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Esercizi e appunti per il corso di
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⇒ x(t) = Ce tcon C ∈ RImpondend
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✻x✟✻✟ ✟ ✟ ✟x✻x 0x
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viene scelto vicino a x 2 il sistem
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Esercizio 1.4. Supponendo uniforme
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Questo è parzialmente vero nel cas
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L’integrale, infatti, ha senso pe
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sensato, perché si ricorda che le
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dimostrare che il tempo t 1 − t 0
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con f : R n → R una funzione asse
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Come nel caso unidimensionale verif
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Esempio 2.9. Sulla base di argoment
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x 2✻✲✻ ✲✛ ✻❄✛ ❄
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Per esempio nel punto ¯x = (0, 1)
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livello chiusa, questa osservazione
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(x 2 + y 2 )/2. Si può verificare
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Teorema 2.21 Si consideri il sistem
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ciò fa intuire che in qualche sens
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Teorema 2.28 (Stabilità dei sistem
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La palla B δ (x e ) è proprio que
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e si studia la matrice associata al
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−ω 2 sin θ, dove ω = √ g/l
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Da questa proprietà segue che w è
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✲✲✛✛P 3p✻✲✲✛✛P 2
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−πp✲✻✲✲ ✲✛0 π q✛
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è soddisfatta, perché L f ′w(q,
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y✻✛− √ 2✲✲ ✲✲✛
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Esercizio 2.16. Per i seguenti sist
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