<strong>Esercizi</strong>o 6.72. Si consideri una parete <strong>di</strong> spessore d e conducib<strong>il</strong>ità termica k che separa un ambienteinterno da uno esterno a tem<strong>per</strong>atura T 0 . Si supponga che all’istante t = 0 la tem<strong>per</strong>atura nella paretesia uniformemente uguale a T 0 e che alla parete interna venga trasmessa una quantità <strong>di</strong> calore H <strong>per</strong>unità <strong>di</strong> tempo. Si determini la tem<strong>per</strong>atura all’interno della parete e si mostri che <strong>per</strong> tempi piccoli latem<strong>per</strong>atua sulla parete interna cresce come √ t.Soluzione 6.72: <strong>il</strong> problema ai limiti è u(x, 0) = T 0 , u(d, t) = T 0 e u x (0, t) = −H/k. La tem<strong>per</strong>aturau(x, t) è data dau(x, t) = T 0 + Hdk⎡⎣1 − x d − 8 π 2 ∑n≥0[ ]1 (2n + 1)πx(2n + 1) 2 cos 2de −(2n+1)2 π 2 Dt/(4d 2 )⎤⎦<strong>Esercizi</strong>o 6.73. Si consideri una sbarra rett<strong>il</strong>inea <strong>di</strong> lunghezza π, densità ϱ, conducib<strong>il</strong>ità termica k ecalore specifico c. Si supponga che una sorgente <strong>di</strong> calore puntiforme posta a contatto con la sbarra nelpunto <strong>di</strong> ascissa π/2 ceda alla sbarra una quantità <strong>di</strong> calore <strong>per</strong> unità <strong>di</strong> tempo pari a Q > 0. Si rispondaalle seguenti domande:1. si determini la tem<strong>per</strong>atura u(x, t) all’interno della sbarra supponendo che all’istante iniziale latem<strong>per</strong>atura nella sbarra sia nulla e che gli estremi della sbarra siano mantenuti a tem<strong>per</strong>aturanulla;2. si <strong>di</strong>scuta <strong>il</strong> limite <strong>di</strong> tempi gran<strong>di</strong>. In particolare si determini in quale punto si raggiunge latem<strong>per</strong>atura massima e si calcoli tale tem<strong>per</strong>atura.3. Facoltativo: si determini la <strong>di</strong>stribuzione <strong>di</strong> tem<strong>per</strong>atura u(x, t) all’interno della sbarra supponendoche u(x, 0) = 0 <strong>per</strong> ogni x ∈ [0, π], che l’estremo x = 0 sia isolato termicamente e quello x = π siamantenuto a tem<strong>per</strong>atura nulla.6.11. Equazione del calore: sbarra <strong>il</strong>limitataUn caso interessante è anche quello in cui l’equazione (6.10) viene stu<strong>di</strong>ata su tutta laretta reale, ovvero in D := {(x, t) ∈ R 2 : x ∈ R, t ≥ 0}. In questo caso essa descrive <strong>il</strong>r<strong>il</strong>assamento della tem<strong>per</strong>atura in una sbarra infinita; l’unica con<strong>di</strong>zione al bordo sarà <strong>di</strong>tipo Cauchy, ovvero <strong>di</strong> tipo iniziale. Si ha, quin<strong>di</strong>, <strong>il</strong> seguente problema <strong>di</strong> Cauchy:⎧⎪⎨⎪⎩D ∂2 u 1 ∂u(x, t) + f(x, t) = (x, t)∂x2 cϱ ∂tu(x, 0) = u 0 (x)∀x ∈ R∀(x, t) ∈ D(6.12)La con<strong>di</strong>zione <strong>di</strong> Cauchy in taluni casi va intesa in modo più debole, si richiede che u(x, t)tenda alla con<strong>di</strong>zione iniziale <strong>per</strong> t → 0; ovvero lim t→0 u(x, t) = u 0 (x) <strong>per</strong> ogni x ∈ R.<strong>Esercizi</strong>o 6.74. Si risolva l’equazione del calore (6.10) <strong>per</strong> una sbarra <strong>il</strong>limitata con con<strong>di</strong>zione inizialeu(x, 0) = u 0 (x) nei seguenti casi:1. u 0 (x) = δ(x);2. u 0 (x) = T 0 <strong>per</strong> x > 0 e u 0 (x) = −T 0 <strong>per</strong> x < 0;3. u 0 (x) = 1 <strong>per</strong> |x| < l e u 0 (x) = 0 <strong>per</strong> |x| ≥ l, con l ∈ R ∗ + ;fismat05.tex – 20 Apr<strong>il</strong>e 2006 – 13:12 pagina 116
4. u 0 (x) = exp{−α|x|} con α ∈ R ∗ +;5. u 0 (x) = 0 <strong>per</strong> x < 0, u 0 (x) = T 0 <strong>per</strong> 0 < x < l e u 0 (x) = 0 <strong>per</strong> x > l, con l ∈ R ∗ + .Soluzione 6.74: 1. u(x, t) = [1/(2D √ πt)] exp{−x 2 /(4Dt)}; 2. la soluzione può essere ricondotta allafunzione erroreu(x, t) = 2T ∫√x/ 4Dt0√ e −y2 dyπ0<strong>Esercizi</strong>o 6.75. Si risolva l’equazione del calore (6.10) <strong>per</strong> una sbarra semi–<strong>il</strong>limitata, ovvero nella regioneD := {(x, t) ∈ R 2 : x ≥ 0, t ≥ 0} con le seguenti con<strong>di</strong>zioni al bordo:1. u(x, 0) = T 0 <strong>per</strong> 0 < x < l, u(x, 0) = 0 <strong>per</strong> x > l, con l ∈ R ∗ + , e u(0, t) = 0 <strong>per</strong> ogni t ≥ 0;2. u(x, 0) = T 0 <strong>per</strong> 0 < x < l, u(x, 0) = 0 <strong>per</strong> x > l, con l ∈ R ∗ +, e u x (0, t) = 0 <strong>per</strong> ogni t ≥ 0;3. u(x, 0) = T 0 (1 − exp{−αx}) <strong>per</strong> x ≥ 0, con α ∈ R ∗ + , e u(0, t) = 0 <strong>per</strong> ogni t ≥ 0.Bibliografia[1] G.B. Arfken, H.J. Weber, “Mathematical Methods for Physicist.” Academic Press,1995, San Diego, California.[2] V.I. Arnol’d, “Or<strong>di</strong>nary Differential Equations.” Springer–Verlag, 1992.[3] E. Fermi, J. Pasta, S. Ulam, “Stu<strong>di</strong>es of the nonlinear problems, I”, Los AlamosReport LA–1940 (1955).[4] G. Gent<strong>il</strong>e, “Introduzione ai sistemi <strong>di</strong>namici.”[5] H. Goldstein, “Meccanica classica.” Zanichelli, Bologna, 1982.[6] R. Grimshaw, “Nonlinear or<strong>di</strong>nary <strong>di</strong>fferential equation.” Blackwell scientific publications,Oxford, 1990;[7] D.J. Korteweg, D. de Vries, Ph<strong>il</strong>os. Mag. 39, 422 (1895).[8] N.J. Zabusky, M.D. Kruskal, Phys. Rev. Lett. 15, 240 (1963).[9] M.D. Kruskal, N.J. Zabusky, “Stroboscopic <strong>per</strong>turbation procedure for treting a classof nonlinear wave equations,” Journ. Math. Phys. 5, 231–244 (1964).[10] Tullio Levi–Civita, Ugo Amal<strong>di</strong>, “Lezioni <strong>di</strong> meccanica razionale.” Zanichelli,Bologna, 1952.[11] L. Landau, E. Lifchitz, “<strong>Fisica</strong> teorica vol. 1, Meccanica.” MIT, Mosca, 1964.[12] E. Olivieri, “Appunti <strong>di</strong> meccanica razionale.” Aracne, Roma, 1991.fismat05.tex – 20 Apr<strong>il</strong>e 2006 – 13:12 pagina 117
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Esercizi e appunti per il corso di
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⇒ x(t) = Ce tcon C ∈ RImpondend
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✻x✟✻✟ ✟ ✟ ✟x✻x 0x
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viene scelto vicino a x 2 il sistem
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Esercizio 1.4. Supponendo uniforme
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Questo è parzialmente vero nel cas
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L’integrale, infatti, ha senso pe
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sensato, perché si ricorda che le
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con f : R n → R una funzione asse
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Come nel caso unidimensionale verif
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x 2✻✲✻ ✲✛ ✻❄✛ ❄
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Per esempio nel punto ¯x = (0, 1)
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livello chiusa, questa osservazione
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(x 2 + y 2 )/2. Si può verificare
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ciò fa intuire che in qualche sens
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La palla B δ (x e ) è proprio que
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Da questa proprietà segue che w è
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✲✲✛✛P 3p✻✲✲✛✛P 2
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−πp✲✻✲✲ ✲✛0 π q✛
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è soddisfatta, perché L f ′w(q,
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y✻✛− √ 2✲✲ ✲✲✛
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Esercizio 2.16. Per i seguenti sist
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Dal momento che I 1 < I 2 < I 3 si
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