1. piccole osc<strong>il</strong>lazioni <strong>di</strong> una corda tesa <strong>di</strong> lunghezza e densità a riposo l e ϱ e tensione τ.In questo caso la velocità <strong>di</strong> fase dell’equazione delle onde è c = √ τ/ϱ. Con<strong>di</strong>zioniai limiti sensate sono con<strong>di</strong>zioni <strong>di</strong> Cauchyu(x, 0) = u 0 (x)e con<strong>di</strong>zioni <strong>di</strong> Dirichelete∂u∂t (x, 0) = v 0(x) ∀x ∈ [0, l] (6.8)u(0, t) = u(l, t) = 0 ∀t ≥ 0che traducono l’ipotesi fisica che gli estremi della corda siano fissi.2. Osc<strong>il</strong>lazioni longitu<strong>di</strong>nali <strong>di</strong> una sbarra con estremi liberi e con modulo <strong>di</strong> YoungE e densità ϱ. In questo caso la velocità <strong>di</strong> fase è c = √ E/ϱ. Con<strong>di</strong>zioni ai limitisensate, oltre alle ovvie con<strong>di</strong>zioni <strong>di</strong> Cauchy (6.8), sono le con<strong>di</strong>zioni <strong>di</strong> Neumann:∂u ∂u(0, t) = (l, t) = 0 ∀t ≥ 0∂x ∂xche significano assenza <strong>di</strong> forse esterne agenti sugli estremi liberi della sbarra.3. Nelle stesse ipotesi del punto precedente, se gli estremi sono fissati rigidamente lecon<strong>di</strong>zioni ai limiti da usare sono <strong>di</strong> Dirichelet:u(0, t) = u(l, t) = 0 ∀t ≥ 04. Nelle stesse ipotesi del punto precedente, se gli estremi sono fissati elasticamente lecon<strong>di</strong>zioni ai limiti da usare sono miste:∂u∂u(0, t) − hu(0, t) = (l, t) + hu(l, t) = 0 ∀t ≥ 0∂x ∂xove h = k/(ES), E modulo <strong>di</strong> Young della sbarra, S sezione trasversale, k modulo<strong>di</strong> Young dell’estremo.<strong>Esercizi</strong>o 6.48. Si risolva l’equazione <strong>di</strong>fferenziale∂ 2 u∂x 2 − 1 ∂ 2 uc 2 ∂t 2 = 0 in D := {(x, y) ∈ R2 : 0 < x < π, t > 0}con con<strong>di</strong>zioni <strong>di</strong> Dirichelet–Neumann u(0, t) = u(π, t) = 0 <strong>per</strong> ogni t > 0, u(x, 0) = sin x e ∂u/∂t(x, 0) =0.Soluzione 6.48: u(x, t) = sin x cos ct.<strong>Esercizi</strong>o 6.49. Come l’<strong>Esercizi</strong>o 6.48, con con<strong>di</strong>zioni Dirichelet–Neumann u(0, t) = u(π, t) = 0 <strong>per</strong> ognit > 0, ∂u/∂t(x, 0) = 0 e⎧⎨ x 0 ≤ x ≤ π/2u(x, 0) =.⎩−x + π π/2 ≤ x ≤ πSoluzione 6.49: u(x, t) = ∑ +∞k=0 [4(−1)k /π(2k + 1) 2 ] sin(2k + 1)x cos(2k + 1)ct.fismat05.tex – 20 Apr<strong>il</strong>e 2006 – 13:12 pagina 110
<strong>Esercizi</strong>o 6.50. Come l’<strong>Esercizi</strong>o 6.48, con con<strong>di</strong>zioni Dirichelet–Neumann u(0, t) = u(π, t) = 0 <strong>per</strong> ognit > 0, u(x, 0) = 0 e ∂u/∂t(x, 0) = b sin x, con b ∈ R.Soluzione 6.50: u(x, t) = (b/c) sin x sin ct.<strong>Esercizi</strong>o 6.51. Come l’<strong>Esercizi</strong>o 6.48, con con<strong>di</strong>zioni Dirichelet–Neumann u(0, t) = u(π, t) = 0 <strong>per</strong> ognit > 0, u(x, 0) = 0 e00 ≤ x ≤ x⎧⎪ 0 − a∂u ⎨∂t (x, 0) = bx/a + (a − x 0 )b/a x 0 − a ≤ x ≤ x 0⎪ −bx/a + (a + x ⎩ 0 )b/a x 0 ≤ x ≤ x 0 + a0 x 0 + a ≤ x ≤ π,con x 0 ∈ (0, π) e a ∈ R tale che 0 < a ≤ min(x 0 , π − x 0 ).Soluzione 6.51: u(x, t) = ∑ +∞n=1 [4 sin nx 0(1 − cos na)/πacn 3 ] sin nx cos nct, si osservi che l’ampiezzadell’armonica n–esima decade come 1/n 3 .<strong>Esercizi</strong>o 6.52. Si risolva <strong>il</strong> problema <strong>di</strong> Cauchy (6.8) <strong>per</strong> la corda limitata <strong>di</strong> lunghezza π e con estremifissi nei seguenti casi1. u 0 (x) = 0, v 0 (x) = 1;2. u 0 (x) = 1, v 0 (x) = 0;3. u 0 (x) = 3hx/(2π) se 0 ≤ x ≤ 2π/3, u 0 (x) = 3h(π − x)/π se 2π/3 ≤ x ≤ π, v 0 (x) = 0;4. u 0 (x) = sin 3 x, v 0 (x) = 0;5. u 0 (x) = sin x, v 0 (x) = 0 se 0 ≤ x ≤ π/4, v 0 (x) = a se π/4 < x < 3π/4, e anche v 0 (x) = 0 se3π/4 ≤ x ≤ π;Soluzione 6.52: 1. u(x, t) = [4/(cπ)] ∑ n≥1 [1/(2n − 1)2 ] sin[(2n − 1)x] sin[(2n − 1)ct].2. u(x, t) = [4/π] ∑ n≥1[1/(2n − 1)] sin[(2n − 1)x] sin[(2n − 1)ct].3. u(x, t) = [9h/π 2 ] ∑ n≥1 [1/n2 ] sin(2nπ/3) sin(nx) sin(nct).4. u(x, t) = [3/4] sin x cos(ct) − [1/4] sin(3x) cos(3ct).5. u(x, t) = sin x cos(ct) + [4a/(cπ)] ∑ n≥1 [(−1)n /(2n − 1) 2 ] sin[(2n − 1)π/4] sin(nx) sin(nct).<strong>Esercizi</strong>o 6.53. Si confrontino, risolvendo <strong>il</strong> problema <strong>di</strong> Cauchy (6.8) in D = {(x, t) ∈ R 2 : 0 ≤ x ≤l, t ≥ 0}, le vibrazioni dei seguenti strumenti a corda:1. arpa: u 0 (x) = βx/a se 0 ≤ x ≤ a, u 0 (x) = β(l − x)/(l − a) se a ≤ x ≤ l, v 0 (x) = 0;2. pianoforte: u 0 (x) = 0, v 0 (x) = µ se a − ε < x < a + ε, v 0 (x) = 0 altrove, con ε ≪ 1;3. violino: u 0 (x) = 0 e v 0 (x) = 4βc(l − x)/l 2 .Soluzione 6.53: <strong>per</strong> l’arpa si ottienePer <strong>il</strong> pianoforte si trova:u(x, t) =u(x, t) = 4µlπ 2 c2βl 2π 2 a(l − a)∞∑n=1∞∑ 1[ nπa] [ nπx] [ ] nπctn 2 sin sin sinl l ln=11[ nπε]n 2 sin sinl[ nπa]sinl[ nπx]sinl[ ] nπctlPer <strong>il</strong> violino si trova:u(x, t) = 8βπ 2∞ ∑n=11[ nπx] [ ] nπctn 2 sin sinl lfismat05.tex – 20 Apr<strong>il</strong>e 2006 – 13:12 pagina 111
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Esercizi e appunti per il corso di
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⇒ x(t) = Ce tcon C ∈ RImpondend
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✻x✟✻✟ ✟ ✟ ✟x✻x 0x
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viene scelto vicino a x 2 il sistem
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Esercizio 1.4. Supponendo uniforme
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Questo è parzialmente vero nel cas
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L’integrale, infatti, ha senso pe
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sensato, perché si ricorda che le
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dimostrare che il tempo t 1 − t 0
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con f : R n → R una funzione asse
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Come nel caso unidimensionale verif
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Esempio 2.9. Sulla base di argoment
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x 2✻✲✻ ✲✛ ✻❄✛ ❄
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Per esempio nel punto ¯x = (0, 1)
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livello chiusa, questa osservazione
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(x 2 + y 2 )/2. Si può verificare
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Teorema 2.21 Si consideri il sistem
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ciò fa intuire che in qualche sens
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Teorema 2.28 (Stabilità dei sistem
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La palla B δ (x e ) è proprio que
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e si studia la matrice associata al
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−ω 2 sin θ, dove ω = √ g/l
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Da questa proprietà segue che w è
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✲✲✛✛P 3p✻✲✲✛✛P 2
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−πp✲✻✲✲ ✲✛0 π q✛
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è soddisfatta, perché L f ′w(q,
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y✻✛− √ 2✲✲ ✲✲✛
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