Il sistema (2.36) è un sistema <strong>di</strong>namico nella forma (2.6) con x = (q, p) ∈ R 2 e f(q, p) = (p, ω 2 sin q cos q −g sin q).2. Si usano le (2.14) con µ = 1, cioè si cerca h(q, p) soluzione del sistema∂h∂q (q, p) = −f 2(q, p) = −ω 2 sin q cos q + g sin qe∂h∂p (q, p) = f 1(q, p) = pDalla prima si ottiene h(q, p) = −g cos q + (ω 2 /4) cos 2q + ψ(p) con ψ(p) una funzione incognita nella solavariab<strong>il</strong>e p. Sostituendo nella seconda si ha∂ψ∂p = p ⇒ ψ(p) = 1 2 p2 + costdove cost è una costante reale arbitraria. Scegliendo cost = 0 si ottieneh(q, p) = 12m p2 − g cos q + ω2cos 2q (2.37)4si noti che h(q, p) è l’energia totale della particella.3. I punti <strong>di</strong> equ<strong>il</strong>ibrio sod<strong>di</strong>sfano <strong>il</strong> sistema <strong>di</strong> equazioni f(q, p) = 0, ovvero{ {f1 (q, p) = 0 p = 0f 2 (q, p) = 0 ⇒ ω 2 sin q cos q − g sin q = 0Per risolvere <strong>il</strong> sistema precedente bisogna <strong>di</strong>stinguere due casi: definisco ρ := g/ω 2 e osservo che nel casoρ > 1 (piccola forza centrifuga) esistono due soli punti <strong>di</strong> equ<strong>il</strong>ibrio: P 1 = (0, 0) e P 2 = (π, 0). Nel casoρ < 1 (grande forza centrifuga) esiste un ulteriore punto <strong>di</strong> equ<strong>il</strong>ibrio P 3 = (arcsin ρ, 0).4. Si stu<strong>di</strong>a la stab<strong>il</strong>ità considerando <strong>il</strong> sistema linearizzato attorno ai punti critici; la matrice jacobiananel generico punto fisso ¯x = (¯q, ¯p) èA(¯q, ¯p) =⎛⎜⎝∂f 1∂q (¯q, ¯p) ⎞∂f 1∂p(¯q, ¯p)∂f 2∂q (¯q, ¯p) ∂f 2∂p (¯q, ¯p)(⎟⎠ =0 1ω 2 (cos 2¯q − ρ cos ¯q) 0Si scrive l’equazione secolare e si determinano gli autovalori della matrice A(¯x):()−λ 1det(A(¯x) − λ1I) = detω 2 = λ 2 − ω 2 (cos 2¯q − ρ cos ¯q) = 0(cos 2¯q − ρ cos ¯q) −λ⇒ λ 1,2 (¯x) = ± √ ω 2 (cos 2¯q − ρ cos ¯q) = ±ω √ cos 2¯q − ρ cos ¯qA questo punto si può stu<strong>di</strong>are la stab<strong>il</strong>ità dei punti critici: in primo luogoλ 1,2 (P 1 ) = ±ω √ 1 − ρ, λ 1,2 (P 2 ) = ±ω √ 1 + ρ e λ 1,2 (P 3 ) = ±iω √ 1 − ρ 2con l’ultimo autovalore che ha senso soltanto nel caso ρ < 1. Quin<strong>di</strong>– se 0 < ρ < 1 allora P 1 e P 2 sono instab<strong>il</strong>i, mentre su P 3 non si può <strong>di</strong>re nulla;– se ρ ≥ 1 allora P 2 è instab<strong>il</strong>e, mentre su P 1 non si può <strong>di</strong>re nulla.Stu<strong>di</strong>o della stab<strong>il</strong>ità sulla base della teoria <strong>di</strong> Liapunov. I punti P i , con i = 1, 2, 3, sono estremali<strong>per</strong> la funzione h(q, p). Per stu<strong>di</strong>arne le proprietà si scrive la matrice hessiana:)<strong>per</strong>tanto∂ 2 h∂q 2 = −∂f 2∂q = −ω2 (cos 2q − ρ cos q)H(q, p) =( −ω 2 (cos 2q − ρ cos q) 00 1)∂ 2 h∂p 2 = ∂f 1∂p = 1∂ 2 h∂q∂q = ∂2 h∂p∂q = 0e det (H(q, p)) = −ω 2 (cos 2q − ρ cos q)fismat05.tex – 20 Apr<strong>il</strong>e 2006 – 13:12 pagina 52
−πp✲✻✲✲ ✲✛0 π q✛✛Fig. 2.17. Curve <strong>di</strong> livello <strong>per</strong> <strong>il</strong> pendolo rotante nel caso ρ ≥ 1. I versi non in<strong>di</strong>cati in figura si ottengono<strong>per</strong> continuità.Osservo che nel caso ρ < 1 si ha det (H(P 3 )) = H 1,1 (P 3 ) = ω 2 (1 − ρ 2 ) > 0, allora P 3 è punto <strong>di</strong> minimo<strong>per</strong> la funzione h(q, p). Si <strong>di</strong>mostra che la funzione w(q, p) = h(q, p) − h(P 3 ) è una funzione <strong>di</strong> Liapunov<strong>per</strong> P 3 , quin<strong>di</strong> usando <strong>il</strong> Teorema 2.30 si conclude che P 3 è punto <strong>di</strong> equ<strong>il</strong>ibrio stab<strong>il</strong>e nel caso ρ < 1.Inoltre osservo che det (H(P 1 )) = H 1,1 (P 1 ) = ω 2 (ρ − 1), quin<strong>di</strong> si può concludere che nel caso ρ > 1 <strong>il</strong>punto P 1 è stab<strong>il</strong>e. Nel caso ρ = 1 non si può <strong>di</strong>re nulla <strong>per</strong>ché det (H(P 1 )) = H 1,1 (P 1 ) = 0, ma questocaso può essere <strong>di</strong>scusso in modo <strong>di</strong>retto, infatti osservo che h(q, p) = p 2 /2 + (ω 2 /4)(2 cos 2 q − 4 cos q − 1)e h(P 1 ) = −3ω 2 /4. Quin<strong>di</strong>,h(q, p) − h(P 1 ) = 1 2 p2 + 1 2 ω2 (2 cos q − 1) 2 > 0 ∀(q, p) ≠ (0, 0)Allora P 1 è un punto <strong>di</strong> minimo <strong>per</strong> h(q, p) è quin<strong>di</strong> è un punto <strong>di</strong> equ<strong>il</strong>ibrio stab<strong>il</strong>e. Si riassumono, infine,i risultati relativi alla stab<strong>il</strong>ità dei punti fissi:– ρ < 1: P 1 e P 2 instab<strong>il</strong>i, P 3 stab<strong>il</strong>e.– ρ ≥ 1: P 1 stab<strong>il</strong>e, P 2 instab<strong>il</strong>e.5. Stu<strong>di</strong>o delle curve <strong>di</strong> livello nel caso ρ = 1. Nel caso ρ > 1 si ottengono risultati analoghi. Il puntoP 2 è punto <strong>di</strong> equ<strong>il</strong>ibrio instab<strong>il</strong>e e h 2 := h(P 2 ) = 5ω 2 /4: le curve <strong>di</strong> livello più interessanti sono quellepassanti <strong>per</strong> i punti critici instab<strong>il</strong>i.– Si considera la separatrice Γ h2 := {(q, p) ∈ [−π, π] × R : h(q, p) = h 2 }. Nel semipiano p > 0l’equazione <strong>di</strong> tale curva è p = ω √ 4 − (cos q − 1) 2 . Per <strong>di</strong>segnare la curva è sufficiente osservareche in [0, π] la funzione 4 − (cos q − 1) 2 decresce da 4 a 0: risulta, quin<strong>di</strong>, <strong>il</strong> grafico in figura 2.17con le intersezioni con l’asse q = 0 nei punti ±2ω. Su Γ h2 giacciono tre orbite: due asintotiche aP 2 ≡ −P 2 e una coincidente con <strong>il</strong> punto <strong>di</strong> equ<strong>il</strong>ibrio instab<strong>il</strong>e P 2 ≡ −P 2 .– Osservo che h(P 2 ) = 5ω 2 /4 > h(P 1 ) = −3ω 2 /4 =: h 1 ; quin<strong>di</strong> <strong>per</strong> la continuità della costante delmoto h(q, p) le curve <strong>di</strong> livello relative a energie comprese tra h 1 e h 2 si troveranno tutte all’interno<strong>di</strong> Γ h2 , mentre quelle relative a energie maggiori <strong>di</strong> h 2 si troveranno tutte all’esterno.– Considero un’energia h 1 < e < h 2 : la regione contenuta all’interno <strong>di</strong> Γ h2 conteniene un solo punto<strong>di</strong> equ<strong>il</strong>ibrio stab<strong>il</strong>e P 1 , quin<strong>di</strong> le curve <strong>di</strong> livello sono curve chiuse e regolari che ruotano attorno aP 1 , si veda <strong>il</strong> Teorema 2.22. Su ciascuna curva <strong>di</strong> livello giace un’orbita <strong>per</strong>io<strong>di</strong>ca attorno al punto<strong>di</strong> equ<strong>il</strong>ibrio stab<strong>il</strong>e.– Sia e > h 2 : le curve <strong>di</strong> livello h(q, p) = e le <strong>di</strong>segno <strong>per</strong> continuità.– I versi sulle curve <strong>di</strong> livello vengono determinati osservando che ˙q = p/m è positivo nel semipianop > 0 e negativo in quello p < 0.fismat05.tex – 20 Apr<strong>il</strong>e 2006 – 13:12 pagina 53
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3. u(x, y) = log √ x 2 + y 2 , (x
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nella regione√2E := {(ξ, η) ∈
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ammette l’unica soluzioneu(x, t)
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4. u 0 (x) = exp{−α|x|} con α
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