Numerische Berechnung der elektronischen ... - SAM - ETH Zürich
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68 KAPITEL 5. BERECHNUNG DER BANDSTRUKTUR IM QW<br />
mit<br />
und<br />
P j =<br />
[<br />
M j =<br />
e −ikj z l j<br />
0<br />
0 e ikj z l j<br />
[<br />
1 1<br />
k j z<br />
m j z<br />
− kj z<br />
m j z<br />
Die Inverse von M j lässt sich einfach ausdrücken<br />
⎡<br />
M −1<br />
j = 1 ⎣ 1<br />
2<br />
m j z<br />
k j z<br />
1 − mj z<br />
k j z<br />
Die Übertragungsmatrix T j+1 vom Bereich j + 1 zu j ist<br />
]<br />
]<br />
⎤<br />
(5.40)<br />
(5.41)<br />
⎦ (5.42)<br />
T j+1 = M −1<br />
j M j+1 P j+1 (5.43)<br />
⎡ (<br />
)<br />
) ⎤<br />
= 1 1 + mj z k j+1<br />
e −ikj+1<br />
⎣ kz<br />
j m j+1<br />
z l j+1<br />
(1 − mj z k j+1<br />
e ikj+1<br />
z<br />
kz<br />
j m j+1 z l j+1<br />
(<br />
)<br />
z ) ⎦(5.44)<br />
2 1 − mj z k j+1<br />
e −ikj+1<br />
kz<br />
j m j+1<br />
z l j+1<br />
(1 + mj z k j+1<br />
e ikj+1<br />
z<br />
kz<br />
j m j+1 z l j+1<br />
z<br />
Die Übertragung vom Bereich j = 2 zum Bereich j = 0 wird durch das Produkt<br />
erreicht.<br />
( ) ( )<br />
A<br />
0<br />
A<br />
2<br />
B 0 = T 1 · T 2<br />
B 2 = 1 ( ) ( )<br />
Ua U b A<br />
2<br />
2 U c U d B 2 (5.45)<br />
Die Bedingung (5.16), daß die Wellenfunktion im Unendlichen 0 wird, hat zur<br />
Folge, daß A 0 = 0 und B 2 = 0 sein müssen. Das ist erfüllt, wenn U a = 0 wird<br />
(5.46). Diese Bedingung wird jedoch nur für diskrete Energien erfüllt.<br />
U a = 1 4<br />
= 1 4<br />
[ (<br />
1 + m0 z<br />
k 0 z<br />
[(<br />
1<br />
1 − m0 z<br />
4 kz<br />
[ 0 (<br />
1 + m0 z<br />
k 0 z<br />
kz<br />
1<br />
m 1 z<br />
kz<br />
1<br />
m 1 z<br />
kz<br />
1<br />
m 1 z<br />
)<br />
e −ik1 z L ][ (<br />
1 + m1 z<br />
k 1 z<br />
)<br />
e ik1 z L ] [(<br />
1 − m1 z<br />
)(<br />
1 + m1 z<br />
k 1 z<br />
kz<br />
2<br />
m 2 z<br />
k 1 z<br />
kz<br />
2<br />
m 2 z<br />
kz<br />
2<br />
m 2 z<br />
) ] +<br />
)]<br />
)<br />
e −ik1 z L +<br />
(<br />
1 − m0 z<br />
k 0 z<br />
kz<br />
1<br />
m 1 z<br />
)(<br />
1 − m1 z<br />
k 1 z<br />
kz<br />
2<br />
m 2 z<br />
)<br />
e ik1 z L ]<br />
= 0 (5.46)<br />
Mit <strong>der</strong> Annahme, daß die Bereiche j = 0 und j = 2 dasselbe Material haben<br />
und t(Ē) = 4U a ist, führt zu k 2 z = k 0 z und m 2 z = m 0 z und<br />
t(Ē) =<br />
(<br />
1 + m0 z<br />
k 0 z<br />
kz<br />
1<br />
m 1 z<br />
)(<br />
1 + m1 z<br />
k 1 z<br />
kz<br />
0<br />
m 0 z<br />
) (<br />
e −ik1 z L + 1 − m0 z<br />
kz<br />
0<br />
kz<br />
1<br />
m 1 z<br />
)(<br />
1 − m1 z<br />
k 1 z<br />
kz<br />
0<br />
m 0 z<br />
)<br />
e ik1 z L = 0<br />
(5.47)<br />
Die Nullstellen von t(Ē) werden ermittelt, indem die Orte <strong>der</strong> Singularitäten von<br />
log(|t(Ē)|) gesucht werden. log(|t(Ē)|) ist in <strong>der</strong> Abbildung 5.2 auf Seite *** (obere<br />
Kurve) für die schweren Löcher bei k ρ = 0 in einem 10nm breiten, unverspannten<br />
GaAs−Al 0,1 Ga 0,9 As- Quantum-Well dargestellt. Es ist m 0 z = m 0 ρ = m Al0,1Ga 0,9As =<br />
0, 3885m 0 , m 1 z = m 1 ρ = m GaAs = 0, 3774m 0 , V 0 = 0, 0562 eV und V 1 = 0. Man