88 KAPITEL 6. ERGEBNISSE DER BANDSTRUKTURBERECHNUNGEN 1.7 1.65 E in eV 1.6 1.55 1.5 1.45 (a) Nichtparabolisch Parabolisch 1.4 0 0.01 0.02 0.03 0.04 0.05 0.06 k ρ in Einheiten von k max 1.7 1.65 E in eV 1.6 1.55 1.5 1.45 (b) Nichtparabolisch Parabolisch 1.4 0 0.01 0.02 0.03 0.04 0.05 0.06 k ρ in Einheiten von k max Abbildung 6.15: Energiedispersion eines Al 0,2 Ga 0,8 As–In 0,2 Ga 0,8 As–Quantum- Well. (a) 113 Å Breite ohne Verspannung, (b) 113 Å Breite mit Verspannung. 6.3 Einfluß von Materialparametern In Abschnitt 3.8 wurden für die Materialparameter, die in die k·p-Rechnung eingehen, für die Materialien von Al x Ga 1−x As und In x Ga 1−x As die gängigen Werte (siehe Tabelle 3.5) und neue Werte mit Interpolation nach Nelson (siehe Tabelle 3.6) tabelliert. Dies sind die Luttingerparameter γ 1 , γ 2 und γ 3 , die Bandlücke E g , die effektive Masse <strong>der</strong> Elektronen m e und die Spinabspaltung ∆. In den Abbildungen 3.5 und 3.6 sind die Elektronen- und Löchersubbän<strong>der</strong> für (a) einen Al 0,2 Ga 0,8 As–GaAs– und (b) einen Al 0,2 Ga 0,8 As–In 0,2 Ga 0,8 As–Quantum- Well dargestellt. Berechnet wurden sie mit dem 4×4-Hamiltonian. Verspannung wurde berücksichtigt. Entscheidende Größen sind die Bandkantendiskontinuitäten ∆E V und ∆E C , die sich aus dem Unterschied <strong>der</strong> Bandlücken von Barrieren- und Quantum-Well- Material ergeben. Für die Bandlücken für GaAs, Al 0,2 Ga 0,8 As und In 0,2 Ga 0,8 As werden üblicherweise 1,424 eV, 1,7452 eV und 1,21 eV (lineare Interpolation mit
6.3. EINFLUSS VON MATERIALPARAMETERN 89 Bulk parabolisch nichtparabolisch Verspannung ohne mit ohne mit (A) CB1 0,067 0,068 0,078 CB2 0,067 0,074 0,083 (B) CB1 0,067 0,067 0,077 CB2 0,067 0,069 0,080 CB3 0,067 0,075 0,084 (C) CB1 0,0588 0,060 0,062 0,077 0,093 CB2 0,0588 0,064 0,082 0,084 0,098 (D) CB1 0,0588 0,059 0,061 0,075 0,094 CB2 0,0588 0,060 0,065 0,079 0,100 CB3 0,0588 0,063 - 0,085 0,088 Tabelle 6.1: Mittlere effektive Massen <strong>der</strong> Elektronensubbän<strong>der</strong> und die effektive Bulk-Masse für die Materialsysteme (A) bis (D) (in Einheiten von m 0 ). AlAs bzw. InAs) verwendet. Die neuen Parameter mit Nelsons Formel interpoliert sind 1,424 eV, 1,7668 eV und 1,2863 eV. Für den QW (a) ergeben sich mit den gängigen Werten ∆E V = 0, 1124eV und ∆E C = 0, 2088eV , dagegen mit den neuen Werten ∆E V = 0, 1200eV und ∆E C = 0, 2228eV . Für den QW (b) sind die üblichen Werte ∆E V = 0, 1832eV und ∆E C = 0, 3479eV und die neuen Werte ∆E V = 0, 1682eV und ∆E C = 0, 3123eV . Diese Zahlen ergeben sich mit ∆E C = 0, 65∆E g . Die gängigen und neuen Luttingerparameter und effektiven Elektronenmassen sind in Tabelle 6.2 angegeben. Parameter GaAs Al 0,2 Ga 0,8 As In 0,2 Ga 0,8 As gängig neu gängig neu gängig neu γ 1 6,85 6,98 6,17 5,773 9,56 7,948 γ 2 2,10 2,06 1,816 1,563 3,34 2,536 γ 3 2,90 2,93 2,578 2,353 4,14 3,391 m e /m 0 0,067 0,0635 0,0836 0,0841 0,0582 0,0583 Tabelle 6.2: Übliche und neue Materialparameter für die verwendeten Materialien. Die Wahl <strong>der</strong> Materialparameter hat erheblichen Einfluß auf die Ergebnisse <strong>der</strong> Bandstrukturberechnungen im Quantum-Well, wie die betrachteten Beispiele verdeutlichen (siehe Abbildungen 6.28 und 6.29). Man beachte, daß <strong>der</strong> Nullpunkt <strong>der</strong> Energien das Valenzbandniveau des Substrates ist. Für den Al 0,2 Ga 0,8 As-GaAs-Quantengraben liegen die Valenzsubbandenergien, die mit den neuen Parametern berechnet wurden, bis zu 8 meV höher als die mit den üblichen Materialparametern erhaltenen Energien. Die Leitungssubbän<strong>der</strong> befinden sich bis zu 21 meV höher. Die Übergangsenergie zwischen dem 1. Elektronen- und dem 1. Löchersubband wird um 6 meV größer berechnet. Bei dem untersuchten Al 0,2 Ga 0,8 As-In 0,2 Ga 0,8 As-Quantum-Well sind die Unterschiede größer. Dies wird bei den Valenzbän<strong>der</strong>n beson<strong>der</strong>s durch die hohe Differenz <strong>der</strong> angesetzten Luttingerparameter verursacht. Bei den Subbän<strong>der</strong>n <strong>der</strong> schweren Löcher werden die Energien bei Wahl <strong>der</strong> neuen Parameter um bis zu 19 meV kleiner, die Energien <strong>der</strong> Subbän<strong>der</strong> <strong>der</strong> leichten Löcher und <strong>der</strong> Elektronen je um zu bis 15 meV kleiner. Die Übergangsenergie zwischen dem 1. Elektronen- und dem