Numerische Berechnung der elektronischen ... - SAM - ETH Zürich
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6.2. DIE VERSPANNUNG 87<br />
1.7<br />
1.65<br />
E in eV<br />
1.6<br />
1.55<br />
1.5<br />
1.45<br />
(a)<br />
Nichtparabolisch<br />
Parabolisch<br />
1.4<br />
0 0.01 0.02 0.03 0.04 0.05 0.06<br />
k ρ<br />
in Einheiten von k max<br />
1.7<br />
1.65<br />
E in eV<br />
1.6<br />
1.55<br />
1.5<br />
1.45<br />
(b)<br />
Nichtparabolisch<br />
Parabolisch<br />
1.4<br />
0 0.01 0.02 0.03 0.04 0.05 0.06<br />
k ρ<br />
in Einheiten von k max<br />
Abbildung 6.14: Energiedispersion eines Al 0,2 Ga 0,8 As–In 0,2 Ga 0,8 As–Quantum-<br />
Well. (a) 68 Å Breite ohne Verspannung, (b) 68 Å Breite mit<br />
Verspannung.<br />
bei den schweren Löchern kleiner als 1 meV, bei den leichten Löchern kleiner als<br />
2 meV (siehe Abbildung 6.16) und bei den Elektronen kleiner als 5 meV (siehe<br />
Abbildung 6.17). Damit sind die Unterschiede nicht so klein, daßsie vernachlässigt<br />
werden können.<br />
In den Abbildung 6.18, 6.19, 6.20 und 6.21 sind die Zustandsdichten und Ladungsträgerdichten<br />
bei Raumtemperatur dargestellt.<br />
Für Al x Ga 1−x As-In x Ga 1−x As-Quantum-Wells sind die Än<strong>der</strong>ungen von einigen<br />
10 meV für die Löcher und die Elektronen durch die stark unterschiedlichen Gitterkonstanten<br />
erheblich grösser.<br />
In den Abbildung 6.18, 6.19, 6.20 und 6.21 ist <strong>der</strong> Einflu¨ss <strong>der</strong> Verspannung<br />
auf die Zustandsdichten und Ladungsträgerdichten <strong>der</strong> Al x Ga 1−x As-In x Ga 1−x As-<br />
Quantum-Wells bei Raumtemperatur dargestellt.