INTRO FISICA MODERNA FULL.pdf - Cosmofisica

150rD= α ⋅rEdonde α es un parámetro propio de la molécula llamado polarizabilidad.Para una molécula di-atómica, desarrollando la polarizabilidad en serie de potenciasalrededor de la posición de equilibrio,⎛ ∂α⎞α ( r)= α(r0) + ⎜ ⎟ r0⎝ ∂r⎠r0( r − ) + ...Como los núcleos están vibrandoy considerando( − r ) = Δr)cos( ω t + )r0(0 eϕr rE = E0cosωtEl momento dipolar forzado de la molécula será:r rr ⎛ ∂α⎞D = E0α( r0)cosωt + E0⎜ ⎟ ( Δr)0eet⎝ ∂r⎠r0{ cos[ ( ω + ω)t + ϕ] + cos[ ( ω − ω)−ϕ]}La suma de tres contribuciones. El primero representa una oscilación con frecuencia igual ala del campo de excitación (dispersión Rayleigh). La segunda emite radiación con frecuenciamayor (línea anti-Stokes) y la tercera con menor frecuencia (línea Stokes). A estas dosúltimas se le conoce como “dispersión Raman”.LáseresSi un campo de radiación con energía por unidad de volumen ρ (ν ) puede generartransiciones entre dos niveles i y j, la tasa de transición del nivel inicial al final es igual a latasa de transición desde el nivel final al inicial más un término independiente de ρ(ν) que dala tasa de decaimiento espontáneo:ρ ( ν ) N B = ρ(ν ) N B + NiijjjijAjiEl término de la izquierda representa la absorción de la radiación del sistema en su estado i;el primer término del lado derecho, término introducido por Einstein, representa la emisióninducida del estado j al i; mientras que el segundo término del lado derecho, representa laemisión espontánea de dicha transición.