INTRO FISICA MODERNA FULL.pdf - Cosmofisica

177Las energías de los RX de la transición2 p → 1sde dos isótopos A y A´ dan tambiéninformación del valor R 0 .El problema tanto con RX o transiciones ópticas radica en el hecho de que el efecto espequeño.Para amplificar este efecto se utiliza RX provenientes de átomos muónicos (átomos en loscuales los electrones orbitales son reemplazados por muones)La distribución de la materia nuclearLa distribución de materia nuclear requiere un estudio experimental más elaborado:Dispersión de partículas α con núcleos blancos de Oro (Au 197 ).Estudio de átomos piónicos (átomos en los que se ha reemplazado piones negativos porlos electrones orbitales), la interacción de los núcleos con los piones no es solamente denaturaleza electromagnética sino que también interviene la interacción fuerte o nuclear.El resultado fundamental es que la distribución de materia nuclear es casi la mismade la distribución de carga (dentro de 0.1 fm).Energías de enlace NuclearLa energía de enlace nuclear se define como aquella que mantiene unido tanto los protonescomo los neutrones en el núcleo.mnucBE( Z,A)c2= Zmpc2+ ( A − Z)m cn2− BE(Z,A)222( Z,A)= Zmpc+ ( A − Z)mnc− mnuc( Z,A)cBE(Z,A)= ZMHc2+ ( A − Z)m cn2− Mat( Z,A)c2+ { Z ⋅ Be(H ) − Be(Z)}Be(H) → la energía de enlace del electrón en el átomo de Hidrógeno yBe(Z) → la energía de enlace de los Z electrones en el átomo.El término entre corchetes es pequeño en comparación con los otros y no considerarse.BE222( Z,A)= ZMHc + ( A − Z)mnc− Mat( Z,A)cM H = 1.007825 umam n = 1.008665 uma1 uma c 2 = 931.48 MeVSe define el “defecto de masa” por la cantidad:Δ M = Mat( Z,A)− A22 22( 1+ ΔM) c + ( A − Z )( 1− Δm) c − Ac + ΔM( Z,A)BE( Z,A)= ZcH[ ZΔM+ ( A − Z)Δm− ΔM( Z,)]BE( Z,A)=AHSi consideramos la energía de enlace por nucleónnn