- Page 1 and 2: Notas delCurso de Física ModernaDr
- Page 3 and 4: iiiCONTENIDORELATIVIDAD ESPECIALOsc
- Page 5: vPREFACIOSe presentan los apuntes g
- Page 9 and 10: 3Si la longitud de los resortes no
- Page 11 and 12: 5Note que en cada uno de los ejempl
- Page 13 and 14: 7Consulta. Péndulo bi-dimensionalO
- Page 15 and 16: 9m∂ φ2jj=2∂tF(j)Donde φ repre
- Page 17 and 18: 11Debido al principio de superposic
- Page 19 and 20: 13ψ ( x,t)= Asenk(x −υt)(Note q
- Page 21 and 22: 15El mismo elemento de masa tiene u
- Page 23 and 24: 17que representa a una onda estacio
- Page 25 and 26: 19Figura. Interferencia de varias f
- Page 27 and 28: 21I= Imax2 ⎛ π d senθ⎞⎛senc
- Page 29 and 30: 23Suponiendo que los relojes marcan
- Page 31 and 32: 25Figura. Propagación de la luz en
- Page 33 and 34: 27Ahora, se procede a rotar el expe
- Page 35 and 36: 29POSTULADOS DE LA TEORÍA DE LA RE
- Page 37 and 38: 31x −υtx´=2υ1−2cy´= yz´= z
- Page 39 and 40: 332 2ds ds1== ds → invariante rel
- Page 41 and 42: 35t2− tt1 → t 21=t´ 2−t´11
- Page 43 and 44: 37Sea u r ´ la velocidad de la par
- Page 45 and 46: 39Figura. Representación de la abe
- Page 47 and 48: 41Límite no relativista⎛ υ ⎞
- Page 49 and 50: 43⎛ p´Si se mantiene la definici
- Page 51 and 52: 45rp =m orυ21−υ2c(En este caso
- Page 53 and 54: 47Desarrollar:41− y demostrar que
- Page 55 and 56: 49Se define el cuadri-vector covari
- Page 57 and 58:
51⎡ R⎢⎣ aTT( ν )( ν )⎤⎥
- Page 59 and 60:
53La radiación térmica dentro de
- Page 61 and 62:
55Inicialmente se consideró:ε = k
- Page 63 and 64:
575. Derive la ley de desplazamient
- Page 65 and 66:
59que le tiene ligado al material,
- Page 67 and 68:
61Efecto ComptonLos fotones de luz
- Page 69 and 70:
63hνo= 1. 022MeVProducción triple
- Page 71 and 72:
65hp = (relación de de Broglie)λE
- Page 73 and 74:
67• Aunque inicialmente este expe
- Page 75 and 76:
69Si se va a medir la frecuencia de
- Page 77 and 78:
71Ejemplo 1Se hace una medida de la
- Page 79 and 80:
73hΔt≥2ΔE2hλ= = 4.4 ⋅102hcΔ
- Page 81 and 82:
753. Consulte en el modelo atómico
- Page 83 and 84:
77Schrödinger postuló:Que en una
- Page 85 and 86:
79Ecuación que permite reforzar la
- Page 87 and 88:
81La ecuación restante la llamamos
- Page 89 and 90:
83(G=0 no existe onda reflejada des
- Page 91 and 92:
85Voltaje directo: hay una región
- Page 93 and 94:
87k21( E)2m V − o 2 2=22 2hmEk =
- Page 95 and 96:
89Con valor propio de energía de l
- Page 97 and 98:
91φ( ξ )eee1 2 21 2ξξ2 ξ2≈
- Page 99 and 100:
93n( x t) = φ ( x)eψ ,nEn−ith2.
- Page 101 and 102:
9510. El valor medio de E para el s
- Page 103 and 104:
97E nml2h ⎛ n=2⎜m ⎝ a22m+b22l
- Page 105 and 106:
99La energía potencial será:1 DLa
- Page 107 and 108:
101H relse pierde dicha degeneraci
- Page 109 and 110:
103ξ = cosθd d dξd= ⋅ = −sen
- Page 111 and 112:
105Si n = i + l + 1ρ = 2n0n = l +
- Page 113 and 114:
107Pnl∫∫*2( r)dr = ψ ( r,θ,φ
- Page 115 and 116:
109L±= L x± iL yAl reemplazarL ψ
- Page 117 and 118:
111r gBLrl⋅ μμl= −hLa razón
- Page 119 and 120:
113Phipps y Taylor realizaron el mi
- Page 121 and 122:
115Momento angular totalEl momento
- Page 123 and 124:
117Figura. Transiciones permitidasE
- Page 125 and 126:
119partícula 1 se halla en β y la
- Page 127 and 128:
121Donde los índices latinos repre
- Page 129 and 130:
123interacción entre electrones or
- Page 131 and 132:
125Se determina el estado base del
- Page 133 and 134:
1273. Los electrones en la última
- Page 135 and 136:
129Por otra parte, la configuració
- Page 137 and 138:
131M IV (n=3 l=2 j=3/2)M V (n=3 l=2
- Page 139 and 140:
13322Z e eυ = n =4πεnh 4πε0h0P
- Page 141 and 142:
135Debido a la interacción residua
- Page 143 and 144:
137ΔE= K[ j´( j´+ 1) − l ´( l
- Page 145 and 146:
139Figura. Suma de momentos angular
- Page 147 and 148:
141m 4≈ α ( mecme 2−7p) ≅ 7.
- Page 149 and 150:
143Cuando los iones se encuentran a
- Page 151 and 152:
145( Ea− Em) ( H12− S12Em)( H
- Page 153 and 154:
147A diferencia del enlace iónico,
- Page 155 and 156:
149Figura. Espectro de absorción d
- Page 157 and 158:
151La probabilidad de que el sistem
- Page 159 and 160:
153ψψψ( 0, y,z) = ψ ( L,y,z)( x
- Page 161 and 162:
155El número de electrones con ene
- Page 163 and 164:
157Ejercicio. Encontrar la energía
- Page 165 and 166:
159Electrones en potenciales perió
- Page 167 and 168:
161Decimos que el electrón estará
- Page 169 and 170:
163−t/ τυD( t)= υD(0) ⋅ e co
- Page 171 and 172:
165Tanto los electrones como los hu
- Page 173 and 174:
167En los semiconductores intrínse
- Page 175 and 176:
169a la unión verán que la barrer
- Page 177 and 178:
171Si se aplica una tensión a los
- Page 179 and 180:
173INTRODUCCIÓN A LA FÍSICA NUCLE
- Page 181 and 182:
175Familia de NúcleosIsótopos (Z
- Page 183 and 184:
177Las energías de los RX de la tr
- Page 185 and 186:
179Reacciones nuclearesX + x → W
- Page 187 and 188:
181De la conservación de la cantid
- Page 189 and 190:
183Q´β+ = m nuc (Z,A)c 2 - m nuc
- Page 191 and 192:
185El espejo cambia la dirección d
- Page 193 and 194:
187proceso radiativo de des-excitac
- Page 195 and 196:
189la altura de la línea se reduce
- Page 197 and 198:
191Series radiactivas naturalesLos
- Page 199 and 200:
193Este tiempo no hay que confundir
- Page 201 and 202:
195Producción de radio-isótopos (
- Page 203 and 204:
197Figura. Esquema del núcleo como
- Page 205 and 206:
199R 3 = ab 2Puesto que V permanece
- Page 207 and 208:
201puesto que el Q de la reacción
- Page 209 and 210:
203PARTÍCULAS ELEMENTALESEl descub
- Page 211 and 212:
205deducir del experimento el tipo
- Page 213 and 214:
207Las diferentes hadrones forman m
- Page 215 and 216:
209Sin carga, sin masaDébil Sabor