Identification des mécanismes de fissuration dans un alliage d ...
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148 Modélisation <strong>de</strong> la <strong>fissuration</strong> et <strong>de</strong> l’influence <strong>de</strong> la microstructure<br />
4.1.3 Prise en compte du gradient <strong>de</strong> contrainte<br />
Le critère SWT couplé à l’utilisation du volume critique pour le calcul <strong>de</strong><br />
l’effet d’échelle n’est pas capable <strong>de</strong> prédire précisément la frontière d’amorçage<br />
expérimentale, tout au mieux, on accè<strong>de</strong> à <strong>un</strong>e valeur approximative du seuil, ce<br />
qui peut cependant suffire <strong>dans</strong> certains cas. Cette écart met en doute la validité<br />
physique du calcul tel qu’il est réalisé <strong>dans</strong> le paragraphe en particulier <strong>dans</strong> sa<br />
capacité à capturer les effets <strong>de</strong> la pression hydrostatique.<br />
En développant l’effet <strong>de</strong> P, on s’apperçoit que pour <strong>de</strong>ux niveaux <strong>de</strong> pression<br />
P 1 > P 2 et <strong>un</strong>e même force tangentielle Q ∗ 1 = Q∗ 2 , la taille du volume critique par<br />
rapport au contact est modifiée. En effet la largeur <strong>de</strong> contact croit comme √ P.<br />
Sur la figure 4.5, sont tracées les distributions <strong>de</strong> pression σ yy et <strong>de</strong> cisaillement<br />
τ xy <strong>de</strong> contact pour <strong>de</strong>ux valeurs différentes <strong>de</strong> la charge normale.<br />
Sur les <strong>de</strong>ux tracés composant cette figure, il apparait que la sévérité du<br />
400<br />
P 2 > P 1<br />
pression et contrainte <strong>de</strong> cisaillement (MPa)<br />
350<br />
300<br />
250<br />
200<br />
150<br />
100<br />
50<br />
P 1<br />
Q ∗ 1<br />
pression <strong>de</strong> contact<br />
distribution<br />
<strong>de</strong> cisaillement<br />
Q ∗ 1 = Q∗ 2<br />
0<br />
a 1 − c 1 c 1 a 1<br />
a 2 c 2 a 2 − c 2<br />
Fig. 4.5: Tracé <strong><strong>de</strong>s</strong> distributions analytiques <strong>de</strong> pression et <strong>de</strong> cisaillement<br />
<strong>dans</strong> le contact, P 1 = 320N/mm, P 2 = 570N/mm et Q ∗ 1 = Q∗ 2 = 240N/mm.<br />
gradient <strong>de</strong> contrainte est différente malgré la valeur constante <strong>de</strong> Q ∗1 . On note<br />
que le gradient 1 est moins sévère que le gradient 2 (i.e. la pente <strong>de</strong> τ xy au point<br />
x=c est plus faible <strong>dans</strong> le cas 1 que <strong>dans</strong> le cas 2). On note <strong>de</strong> plus qu’<strong>un</strong>e<br />
augmentation <strong>de</strong> P entraine <strong>un</strong>e diminution <strong>de</strong> la largeur <strong>de</strong> la zone collée, en<br />
d’autres termes :<br />
1 Q ∗ est définie comme l’intégrale <strong>de</strong> la contrainte <strong>de</strong> cisaillement τ xy sur tout le contact