Simulation numérique directe de la turbulence en présence d ... - ISAE
Simulation numérique directe de la turbulence en présence d ... - ISAE
Simulation numérique directe de la turbulence en présence d ... - ISAE
You also want an ePaper? Increase the reach of your titles
YUMPU automatically turns print PDFs into web optimized ePapers that Google loves.
102 Chapitre 4. <strong>Simu<strong>la</strong>tion</strong> <strong>de</strong> <strong>la</strong> Turbul<strong>en</strong>ce Homogène Isotrope (THI)<br />
1. choix <strong>de</strong>s valeurs <strong>de</strong>s nombres d’on<strong>de</strong> κ e et κ d ,<br />
2. résolution <strong>de</strong>s équations (4.9) et (4.10), ce qui procure alors les valeurs <strong>de</strong>s nombres K e et<br />
K d ,<br />
3. <strong>en</strong>fin <strong>la</strong> détermination <strong>de</strong> u ′ et ε <strong>en</strong> assurant <strong>la</strong> cohér<strong>en</strong>ce <strong>en</strong>tre les domaines physique<br />
et spectral (1.19) et (1.20), <strong>de</strong> sorte que l’énergie injectée dans l’expression du spectre<br />
correspon<strong>de</strong> à l’énergie cinétique réelle k.<br />
L’équation (1.20) faisant interv<strong>en</strong>ir le terme <strong>de</strong> viscosité ν, <strong>la</strong> donnée <strong>de</strong> κ e , κ d et ν permet donc<br />
<strong>de</strong> définir intégralem<strong>en</strong>t le quadruplet {u ′ , ε, K e , K d }. Le fait <strong>de</strong> fixer nous-mêmes <strong>la</strong> taille <strong>de</strong><br />
<strong>la</strong> zone inertielle (choix <strong>de</strong> κ e et κ d ) offre une meilleure modélisation <strong>de</strong> <strong>la</strong> casca<strong>de</strong> énergétique,<br />
permettant l’étu<strong>de</strong> d’écoulem<strong>en</strong>ts plus réalistes. Cep<strong>en</strong>dant, les informations re<strong>la</strong>tives au spectre<br />
VKP dans le tableau 4.2 suggèr<strong>en</strong>t que les ressources informatiques requises sont plus importantes.<br />
Elles ont motivé notre choix <strong>de</strong> se cont<strong>en</strong>ter d’un unique cas d’un tel spectre dans notre<br />
étu<strong>de</strong>. Les paramètres ret<strong>en</strong>us pour l’initialisation du spectre VKP sont regroupés au tableau<br />
4.5.<br />
κ e κ d ν<br />
4 10.5 2 10 −3 ⇒<br />
K e K d u ′ ε Re T<br />
2.80 31.0 0.245 0.018 430<br />
Table 4.5 – Paramètres d’initialisation du spectre VKP<br />
4.1.3.2 Valeurs initiales <strong>de</strong>s paramètres <strong>de</strong> l’écoulem<strong>en</strong>t<br />
Comme nous l’avons fait pour les spectres PP, nous prés<strong>en</strong>tons les valeurs <strong>de</strong>s différ<strong>en</strong>ts<br />
paramètres <strong>de</strong> l’écoulem<strong>en</strong>t initialisé grâce à un spectre VKP. Contrairem<strong>en</strong>t aux premiers cités,<br />
les valeurs imposées pour u ′ et ε lors <strong>de</strong> l’initialisation du spectre VKP ne sont pas i<strong>de</strong>ntiques<br />
aux valeurs calculées par le co<strong>de</strong> dès <strong>la</strong> première itération. Cet aspect est révélé par les données<br />
du tableau 4.6. Ainsi, le nombre <strong>de</strong> Reynolds initialem<strong>en</strong>t égal à 430, voit sa valeur chuter à 335<br />
Paramètres<br />
Valeurs<br />
t = 0 1 ère itération<br />
u ′ 0 0.245 0.221<br />
k 0 9.04 10 −2 7.40 10 −2<br />
ε 0 1.88 10 −2 1.04 10 −2<br />
ν 0 1.00 10 −3 1.02 10 −3<br />
Re T 0 430 335<br />
Re λ0 54 47<br />
Échelles <strong>de</strong> Valeurs<br />
longueurs t = 0 1 ère itération<br />
l T 0 1.52 1.23<br />
L ii0 0.27 0.27<br />
λ T 0 0.21 0.21<br />
η 0 1.51 10 −2 1.58 10 −2<br />
κ e 4 4<br />
κ d 10.5 10.5<br />
Table 4.6 – Valeurs initiales <strong>de</strong>s paramètres <strong>de</strong> <strong>la</strong> <strong>turbul<strong>en</strong>ce</strong> initialisée par un spectre VKP<br />
dès <strong>la</strong> première itération. Il semble ainsi que le passage <strong>de</strong>s valeurs <strong>de</strong> u ′ et ε dans le domaine<br />
physique ne soit pas aussi efficace qu’avec un spectre PP. Dans <strong>la</strong> suite <strong>de</strong> ce travail, les valeurs<br />
initiales re<strong>la</strong>tives au spectre VKP correspondront aux valeurs observées à l’issue <strong>de</strong> <strong>la</strong> première<br />
itération.<br />
Nous proposons au lecteur <strong>la</strong> visualisation du champ <strong>de</strong> vorticité obt<strong>en</strong>u à partir <strong>de</strong> ce<br />
spectre VKP à l’issue <strong>de</strong> <strong>la</strong> 1 ère itération (Fig. 4.3). Cette figure permet <strong>de</strong> constater <strong>la</strong> capacité<br />
du spectre à simuler plus efficacem<strong>en</strong>t les petites structures dissipatives <strong>de</strong> l’écoulem<strong>en</strong>t.