Simulation numérique directe de la turbulence en présence d ... - ISAE
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Chapitre 6. <strong>Simu<strong>la</strong>tion</strong> <strong>de</strong> l’ab<strong>la</strong>tion <strong>en</strong> <strong>turbul<strong>en</strong>ce</strong> confinée 181<br />
température. À cet égard, le spectre S T f<br />
3 , correspondant à un écoulem<strong>en</strong>t pour lequel T f =<br />
5000 K, ne semble pas satisfaisant vu que l’agitation turbul<strong>en</strong>te ne cause pas d’augm<strong>en</strong>tation<br />
<strong>de</strong> <strong>la</strong> chaleur moy<strong>en</strong>ne dans le flui<strong>de</strong>.<br />
6.2.2 Bi<strong>la</strong>n <strong>de</strong>s t<strong>en</strong>sions <strong>de</strong> Reynolds<br />
On approfondit l’étu<strong>de</strong> <strong>de</strong> l’écoulem<strong>en</strong>t à <strong>la</strong> paroi <strong>en</strong> analysant le comportem<strong>en</strong>t <strong>de</strong>s termes<br />
du bi<strong>la</strong>n <strong>de</strong>s t<strong>en</strong>sions <strong>de</strong> Reynolds : les termes dissipatifs ε ii traduisant les effets d’amortissem<strong>en</strong>t<br />
et les corré<strong>la</strong>tions pression-déformation Π ii qui caractéris<strong>en</strong>t les mécanismes <strong>de</strong> transferts<br />
énergétiques inter-composantes.<br />
6.2.2.1 Cas <strong>de</strong>s spectres S A i<br />
D’abord, les conséqu<strong>en</strong>ces <strong>de</strong> <strong>la</strong> condition <strong>de</strong> surface et <strong>de</strong> <strong>la</strong> hausse <strong>de</strong> <strong>la</strong> température du<br />
flui<strong>de</strong> sur l’évolution <strong>de</strong>s termes ε ii et Π ii sont évaluées à l’intérieur <strong>de</strong> <strong>la</strong> zone <strong>de</strong> blocage pour<br />
les cas S A i (Fig. 6.10).<br />
(a) ε ii (cas S A i ) (b) Π ii (cas S A i )<br />
Figure 6.10 – Termes du bi<strong>la</strong>n <strong>de</strong>s t<strong>en</strong>sions <strong>de</strong> Reynolds normés par ε 0 <strong>de</strong>s cas Si<br />
A<br />
6.2)<br />
(lég<strong>en</strong><strong>de</strong> cf.<br />
Pour les premiers, l’élévation du montant énergétique <strong>en</strong>traîne une augm<strong>en</strong>tation <strong>de</strong> <strong>la</strong> dissipation<br />
à <strong>la</strong> paroi et une diminution <strong>de</strong> <strong>la</strong> sous-couche visqueuse. Ces conclusions étant simi<strong>la</strong>ires à<br />
celles du chapitre précé<strong>de</strong>nt, il semble que <strong>la</strong> réaction d’ab<strong>la</strong>tion et <strong>la</strong> hausse <strong>de</strong> T f ne perturb<strong>en</strong>t<br />
pas outre mesure les termes <strong>de</strong> dissipation. Le comportem<strong>en</strong>t <strong>de</strong>s seconds est lui différ<strong>en</strong>t si l’on<br />
s’appuie sur les résultats obt<strong>en</strong>us <strong>en</strong> <strong>la</strong> figure 5.27. En effet dans <strong>la</strong> configuration actuelle, l’amplitu<strong>de</strong><br />
<strong>de</strong>s termes Π ii normée par ε 0 est maximale pour le cas S1<br />
A et diminue lorsque l’agitation<br />
turbul<strong>en</strong>te augm<strong>en</strong>te.<br />
6.2.2.2 Cas <strong>de</strong>s spectres S B i<br />
En ce qui concerne les spectres Si B , les termes <strong>de</strong> dissipation sont à peu près équival<strong>en</strong>ts<br />
même si l’on note que l’augm<strong>en</strong>tation rapi<strong>de</strong> <strong>de</strong> <strong>la</strong> dissipation à <strong>la</strong> surface <strong>de</strong> blocage se déroule<br />
sur une distance plus courte lorsque κ e est grand.<br />
Ce phénomène se retrouve dans le comportem<strong>en</strong>t <strong>de</strong>s corré<strong>la</strong>tions pression-déformation étant<br />
donné que l’action <strong>de</strong>s mécanismes <strong>de</strong> transferts énergétiques intercomposantes s’effectue à une