Simulation numérique directe de la turbulence en présence d ... - ISAE
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112 Chapitre 4. <strong>Simu<strong>la</strong>tion</strong> <strong>de</strong> <strong>la</strong> Turbul<strong>en</strong>ce Homogène Isotrope (THI)<br />
4.3.1.2 Caractérisation du temps <strong>de</strong> mise <strong>en</strong> p<strong>la</strong>ce <strong>de</strong> <strong>la</strong> THI<br />
L’analyse <strong>de</strong>s corré<strong>la</strong>tions doubles <strong>de</strong> vitesse (Fig. 4.10) a montré une légère anisotropie <strong>en</strong><br />
début <strong>de</strong> simu<strong>la</strong>tion. Ceci suggère que les simu<strong>la</strong>tions nécessit<strong>en</strong>t un temps d’adaptation pour<br />
que les mécanismes <strong>de</strong> <strong>la</strong> THI soi<strong>en</strong>t établies. Durant cette phase d’initialisation, <strong>la</strong> solution est<br />
légèrem<strong>en</strong>t influ<strong>en</strong>cée par les conditions initiales imparfaites et évolue progressivem<strong>en</strong>t vers une<br />
dynamique <strong>de</strong> l’écoulem<strong>en</strong>t plus réaliste. Ce temps est <strong>en</strong> fait nécessaire pour que le phénomène<br />
<strong>de</strong> casca<strong>de</strong> énergétique par transfert l’énergie <strong>de</strong>s grosses aux plus petites structures, se mette<br />
<strong>en</strong> p<strong>la</strong>ce selon le principe décrit dans le paragraphe 1.2.2.2. Pour nos simu<strong>la</strong>tions ce temps sera<br />
égal au temps τ T 0 du cas <strong>de</strong> référ<strong>en</strong>ce S1 A = SB 2 , à savoir t = 5.<br />
Les expéri<strong>en</strong>ces <strong>numérique</strong>s m<strong>en</strong>ées confirm<strong>en</strong>t l’exist<strong>en</strong>ce d’une pério<strong>de</strong> transitoire <strong>en</strong> constatant<br />
que, pour tous les écoulem<strong>en</strong>ts simulés, τ T est initialem<strong>en</strong>t décroissant avant d’adopter<br />
son comportem<strong>en</strong>t linéaire théorique (Fig. 4.14). Cette figure révèle aussi qu’une augm<strong>en</strong>tation<br />
(a) S A : Influ<strong>en</strong>ce <strong>de</strong> Re T<br />
(b) S B : Influ<strong>en</strong>ce <strong>de</strong> κ e<br />
Figure 4.14 – Évolution temporelle <strong>de</strong> τ T<br />
du nombre <strong>de</strong> Reynolds Re T <strong>en</strong>traîne <strong>de</strong>s coeffici<strong>en</strong>ts <strong>directe</strong>urs plus importants pour τ T (Fig.<br />
4.14(a)), alors qu’une valeur élevée du nombre d’on<strong>de</strong> κ e influe seulem<strong>en</strong>t sur <strong>la</strong> valeur initiale<br />
<strong>de</strong> τ T , sans modifier son coeffici<strong>en</strong>t <strong>directe</strong>ur final (Fig. 4.14(b)). D’ailleurs, <strong>la</strong> valeur <strong>de</strong> κ e pour<br />
le cas S1<br />
B est voisine <strong>de</strong> 11. Pour étudier ce spectre, il aurait fallu théoriquem<strong>en</strong>t att<strong>en</strong>dre ce<br />
temps pour caractériser <strong>la</strong> THI. Cep<strong>en</strong>dant, par souci <strong>de</strong> commodité et considérant les résultats<br />
obt<strong>en</strong>us quant à l’homogénéité et l’isotropie, nous conserverons ce temps t = 5 pour comm<strong>en</strong>cer<br />
l’étu<strong>de</strong>. La durée effective <strong>de</strong>s simu<strong>la</strong>tions passe ainsi <strong>de</strong> 60 à 55 unités <strong>de</strong> temps pour les spectres<br />
PP et VKP étudiés.<br />
4.3.1.3 Validation analytique <strong>de</strong> <strong>la</strong> THI simulée<br />
La première chose à vali<strong>de</strong>r est <strong>la</strong> vérification <strong>de</strong> l’équation exacte (4.25) traduisant le comportem<strong>en</strong>t<br />
théorique <strong>de</strong> k et ε <strong>en</strong> THI. Pour nos simu<strong>la</strong>tions, leurs expressions sont :<br />
k = 1 )<br />
(u<br />
2<br />
2 + v 2 + w 2 (4.36)<br />
⎛ ( ) ⎞<br />
3∑ 2<br />
∂ui<br />
ε = ν ⎝<br />
⎠ (4.37)<br />
∂x j<br />
i,j=1