Simulation numérique directe de la turbulence en présence d ... - ISAE
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158 Chapitre 5. Turbul<strong>en</strong>ce <strong>en</strong> prés<strong>en</strong>ce d’un blocage pariétal<br />
actéristiques différ<strong>en</strong>ts pour chacun <strong>de</strong>s spectres. À <strong>la</strong> vue <strong>de</strong>s résultats, il semble que plus les<br />
structures porteuses d’énergie sont gran<strong>de</strong>s, plus <strong>la</strong> dissipation turbul<strong>en</strong>te est faible et les nombres<br />
<strong>de</strong> Reynolds <strong>de</strong> <strong>turbul<strong>en</strong>ce</strong> sont importants (malgré leurs valeurs initialem<strong>en</strong>t i<strong>de</strong>ntiques).<br />
En ce qui concerne les échelles caractéristiques <strong>de</strong> <strong>la</strong> <strong>turbul<strong>en</strong>ce</strong>, plus le nombre d’on<strong>de</strong> κ e est<br />
faible, plus les valeurs η, λ T et L T sont gran<strong>de</strong>s. Ce<strong>la</strong> traduit le déca<strong>la</strong>ge dans l’espace spectral<br />
du phénomène <strong>de</strong> casca<strong>de</strong> énergétique sur <strong>de</strong>s p<strong>la</strong>ges <strong>de</strong> nombres d’on<strong>de</strong> bornées inférieurem<strong>en</strong>t<br />
par <strong>la</strong> valeur <strong>de</strong> κ e définie.<br />
5.3.3.2 Couches caractéristiques <strong>de</strong> l’écoulem<strong>en</strong>t<br />
Les profils verticaux <strong>de</strong>s différ<strong>en</strong>ts paramètres turbul<strong>en</strong>ts <strong>en</strong> prés<strong>en</strong>ce d’une paroi adhér<strong>en</strong>te,<br />
adiabatique ou isotherme, révèl<strong>en</strong>t l’exist<strong>en</strong>ce <strong>de</strong> trois couches caractéristiques <strong>de</strong> l’écoulem<strong>en</strong>t<br />
(Fig. 5.21) :<br />
– <strong>la</strong> zone <strong>de</strong> forçage qui se caractérise par une activité turbul<strong>en</strong>te int<strong>en</strong>se, les énergies cinétiques<br />
turbul<strong>en</strong>tes ainsi que les nombres <strong>de</strong> Reynolds associés y sont très élevés ;<br />
– <strong>la</strong> zone <strong>de</strong> diffusion qui transporte l’agitation turbul<strong>en</strong>te créée dans <strong>la</strong> zone <strong>de</strong> forçage<br />
jusqu’à <strong>la</strong> paroi. Les valeurs <strong>de</strong>s paramètres turbul<strong>en</strong>ts y sont globalem<strong>en</strong>t constantes ;<br />
– <strong>la</strong> zone <strong>de</strong> blocage due à <strong>la</strong> condition d’imperméabilité (v = 0) siège <strong>de</strong> <strong>la</strong> réduction <strong>de</strong> <strong>la</strong><br />
composante normale <strong>de</strong> <strong>la</strong> vitesse. À l’intérieur <strong>de</strong> cette région, on note l’exist<strong>en</strong>ce d’une<br />
sous-couche visqueuse qui traduit les effets du frottem<strong>en</strong>t visqueux par l’augm<strong>en</strong>tation<br />
rapi<strong>de</strong> <strong>de</strong> <strong>la</strong> dissipation à <strong>la</strong> paroi.<br />
Figure 5.21 – Couches caractéristiques <strong>de</strong> <strong>la</strong> <strong>turbul<strong>en</strong>ce</strong> diffusant vers <strong>la</strong> paroi<br />
La compréh<strong>en</strong>sion <strong>de</strong>s phénomènes turbul<strong>en</strong>ts dans <strong>la</strong> zone <strong>de</strong> blocage est primordiale pour<br />
i<strong>de</strong>ntifier les mécanismes susceptibles <strong>de</strong> modifier les rugosités créées lors <strong>de</strong> l’ab<strong>la</strong>tion. C’est<br />
pourquoi, l’analyse <strong>de</strong>s termes du bi<strong>la</strong>n <strong>de</strong>s t<strong>en</strong>sions <strong>de</strong> Reynolds est conduite dans <strong>la</strong> suite <strong>de</strong><br />
ce chapitre.<br />
5.3.3.3 Analyse <strong>de</strong>s transferts thermiques au sein du flui<strong>de</strong><br />
Vu que les phénomènes liés à <strong>la</strong> r<strong>en</strong>trée atmosphérique se déroul<strong>en</strong>t à températures élevées et<br />
sont le siège d’importants gradi<strong>en</strong>ts <strong>de</strong> températures, nous avons cherché à caractériser l’influ<strong>en</strong>ce<br />
<strong>de</strong> <strong>la</strong> température du flui<strong>de</strong> et <strong>de</strong> <strong>la</strong> température <strong>de</strong> <strong>la</strong> paroi isotherme sur les résultats observés.<br />
L’influ<strong>en</strong>ce <strong>de</strong> <strong>la</strong> température du flui<strong>de</strong> se résume principalem<strong>en</strong>t à <strong>la</strong> définition <strong>de</strong> <strong>la</strong> viscosité<br />
du flui<strong>de</strong> µ (cf. 2.1.4.2). En effet, l’augm<strong>en</strong>tation <strong>de</strong> T f <strong>en</strong>g<strong>en</strong>dre une baisse <strong>de</strong> <strong>la</strong> viscosité