Simulation numérique directe de la turbulence en présence d ... - ISAE
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34 Chapitre 1. Contexte sci<strong>en</strong>tifique<br />
1.2.2 Représ<strong>en</strong>tation spectrale <strong>de</strong> <strong>la</strong> <strong>turbul<strong>en</strong>ce</strong><br />
L’approche naturelle consiste à étudier l’écoulem<strong>en</strong>t turbul<strong>en</strong>t dans l’espace réel et ce dans<br />
le cadre le plus général. Pourtant l’analyse <strong>de</strong>s phénomènes dans l’espace <strong>de</strong> Fourier (aussi<br />
appelé espace spectral) s’avère souv<strong>en</strong>t plus efficace pour étudier les phénomènes qui nous intéress<strong>en</strong>t.<br />
Ce<strong>la</strong> permet, par exemple, <strong>de</strong> caractériser naturellem<strong>en</strong>t les mécanismes d’interactions<br />
et d’échanges <strong>en</strong>tre nombre d’on<strong>de</strong>, ou d’exploiter les métho<strong>de</strong>s <strong>numérique</strong>s spectrales ou pseudospectrales<br />
pour simuler <strong>numérique</strong>m<strong>en</strong>t les écoulem<strong>en</strong>ts turbul<strong>en</strong>ts.<br />
1.2.2.1 Spectres énergétiques et dissipatifs <strong>de</strong> <strong>la</strong> <strong>turbul<strong>en</strong>ce</strong><br />
Un tourbillon se caractérise dans l’espace spectral par sa fréqu<strong>en</strong>ce <strong>de</strong> rotation et par son<br />
énergie cinétique. Un nombre d’on<strong>de</strong> κ est associé à chaque échelle <strong>de</strong> longueur caractéristique<br />
l tel que κ = 2π l<br />
. Il s’agit là d’un « raccourci conceptuel », l’association à tout nombre d’on<strong>de</strong><br />
d’un tourbillon <strong>en</strong> tant que structure physique i<strong>de</strong>ntifiée dans l’espace physique étant, <strong>en</strong> toute<br />
rigueur, abusive. Le spectre d’énergie qui est alors une fonction <strong>de</strong> κ et du temps t est c<strong>la</strong>ssiquem<strong>en</strong>t<br />
noté E(κ, t). Ce spectre est ess<strong>en</strong>tiel dans les simu<strong>la</strong>tions <strong>numérique</strong>s <strong>directe</strong>s : il<br />
est une caractéristique <strong>de</strong> l’écoulem<strong>en</strong>t considéré. Le spectre <strong>de</strong> dissipation D(κ, t) <strong>de</strong> l’énergie<br />
est dans le cas d’une THI, donné par <strong>la</strong> re<strong>la</strong>tion D(κ, t) = 2νκ 2 E(κ, t). Ces <strong>de</strong>ux spectres sont<br />
schématisés sur <strong>la</strong> figure (Fig. 1.17).<br />
Figure 1.17 – Représ<strong>en</strong>tation <strong>de</strong>s spectres énergétiques et dissipatifs <strong>de</strong> <strong>la</strong> <strong>turbul<strong>en</strong>ce</strong><br />
Pour un nombre <strong>de</strong> Reynolds <strong>de</strong> <strong>turbul<strong>en</strong>ce</strong> suffisant (i.e. une zone inertielle significative),<br />
le spectre d’énergie E(κ, t) peut être principalem<strong>en</strong>t caractérisé par <strong>de</strong>ux nombres d’on<strong>de</strong> :<br />
– κ e lié aux échelles les plus énergétiques (l e = 2π<br />
κ e<br />
), dép<strong>en</strong>dant <strong>de</strong>s conditions <strong>de</strong> production<br />
<strong>de</strong> <strong>la</strong> <strong>turbul<strong>en</strong>ce</strong>,<br />
– κ d lié aux échelles dissipatives (l d = 2π<br />
κ d<br />
) fonction <strong>de</strong> <strong>la</strong> viscosité du flui<strong>de</strong> et du taux <strong>de</strong><br />
dissipation.<br />
Le rapport κ d /κ e permet <strong>de</strong> caractériser <strong>la</strong> dynamique <strong>de</strong> l’écoulem<strong>en</strong>t dans le s<strong>en</strong>s où il<br />
détermine <strong>la</strong> taille <strong>de</strong> cette zone inertielle. Dans cette zone, <strong>la</strong> forme du spectre d’énergie est<br />
bi<strong>en</strong> connue, elle est donnée par <strong>la</strong> loi spectrale <strong>de</strong> Kolmogorov :<br />
E(κ) = Aε 2/3 κ −5/3 (1.18)