Simulation numérique directe de la turbulence en présence d ... - ISAE
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Chapitre 3. Prés<strong>en</strong>tation du co<strong>de</strong> EVEREST 73<br />
Figure 3.2 – Domaine <strong>de</strong> calcul du co<strong>de</strong> Everest<br />
ter toutes les échelles caractéristiques <strong>de</strong> <strong>la</strong> <strong>turbul<strong>en</strong>ce</strong>, <strong>de</strong> l’échelle intégrale à l’échelle <strong>de</strong> Kolmogorov.<br />
Les plus gran<strong>de</strong>s structures <strong>de</strong> l’écoulem<strong>en</strong>t, les tourbillons porteurs d’énergie, sont<br />
<strong>de</strong> l’ordre <strong>de</strong> l’échelle <strong>de</strong> longueur intégrale définie par <strong>la</strong> re<strong>la</strong>tion (1.9), elle-même <strong>de</strong> l’ordre <strong>de</strong><br />
l e . Selon Eswaran et Pope [18], il faut que l’échelle intégrale reste suffisamm<strong>en</strong>t petite <strong>de</strong>vant<br />
les dim<strong>en</strong>sions du domaine <strong>de</strong> calcul afin <strong>de</strong> justifier l’utilisation <strong>de</strong> conditions aux limites périodiques.<br />
En notant L dom <strong>la</strong> taille du domaine <strong>de</strong> calcul, les auteurs affirm<strong>en</strong>t que <strong>la</strong> condition<br />
(3.2) suivante doit être vérifiée tout au long du calcul.<br />
l e ≤ L dom<br />
4<br />
(3.2)<br />
Dans le cadre d’étu<strong>de</strong> <strong>de</strong> <strong>la</strong> décroissance énergétique d’une <strong>turbul<strong>en</strong>ce</strong>, il faudra rester vigi<strong>la</strong>nt<br />
quant à l’évolution <strong>de</strong> cette condition, étant donné que l’échelle intégrale l e augm<strong>en</strong>te au cours<br />
du temps. Il s’agira donc <strong>de</strong> stopper les simu<strong>la</strong>tions dans l’év<strong>en</strong>tualité où le critère <strong>de</strong> Eswaran et<br />
Pope ne serait plus vérifié. D’autres critères <strong>de</strong> résolution seront adoptés au cours <strong>de</strong> ce travail,<br />
nous y revi<strong>en</strong>drons au fur et à mesure <strong>de</strong> ce chapitre <strong>en</strong> abordant plus <strong>en</strong> détail les critères <strong>de</strong><br />
résolution spatiale, temporelle et spectrale (cf. 3.2).<br />
3.1.3.2 Mail<strong>la</strong>ge<br />
Le nombre <strong>de</strong> nœuds dans les directions x, y et z sont respectivem<strong>en</strong>t l f , m f et n f (Fig. 3.3).<br />
Deux mailles supplém<strong>en</strong>taires sont ajoutées dans chaque direction <strong>de</strong> discrétisation <strong>de</strong> manière<br />
à fixer les conditions aux limites sur ces mailles fictives. Ainsi, tous les tableaux implém<strong>en</strong>tés<br />
dans le co<strong>de</strong> sont <strong>de</strong> dim<strong>en</strong>sion : [0 : l f + 1; 0 : m f + 1; 0 : n f + 1]. Le nombre <strong>de</strong> nœuds est donc<br />
égal à (l f + 2) × (m f + 2) × (n f + 2). À chaque face du parallélépipè<strong>de</strong> peut correspondre une<br />
condition à <strong>la</strong> limite différ<strong>en</strong>te, le paragraphe 3.2.2.3 dresse un inv<strong>en</strong>taire <strong>de</strong>s conditions aux<br />
limites intégrées dans le co<strong>de</strong>.<br />
Suivant les configurations d’écoulem<strong>en</strong>ts étudiées, il sera intéressant <strong>de</strong> pouvoir augm<strong>en</strong>ter le<br />
raffinem<strong>en</strong>t dans certaines zones du domaine <strong>de</strong> calcul, que ce soit aux abords <strong>de</strong> <strong>la</strong> paroi ou au<br />
c<strong>en</strong>tre du domaine. Ainsi le co<strong>de</strong> dispose <strong>de</strong> plusieurs fonctions <strong>de</strong> distribution du mail<strong>la</strong>ge aptes<br />
à préciser les résultats dans les zones du domaine qui nous intéress<strong>en</strong>t. La figure 3.4 regroupe les<br />
fonctions utilisées pour <strong>la</strong> raffinem<strong>en</strong>t suivant l’axe y ainsi que leur représ<strong>en</strong>tation graphique.