Simulation numérique directe de la turbulence en présence d ... - ISAE
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Chapitre 2. Les équations du problème physique 49<br />
2.1.3.1 État <strong>de</strong> référ<strong>en</strong>ce<br />
Plusieurs choix s’offr<strong>en</strong>t à nous pour adim<strong>en</strong>sionner le système d’équations. Nous avons<br />
adopté ici l’état <strong>de</strong> référ<strong>en</strong>ce suivant :<br />
T ref = (γ − 1)T f0 , u ref = a ref =<br />
√<br />
γRT ref , L ref = Re acν ref<br />
t ref = L ref<br />
, ρ ref = P atmM<br />
a ref T ref R ρ ∞, P ref = γP atm , µ ref = µ 0 , C pref = γ<br />
γ − 1<br />
a ref<br />
R<br />
M<br />
(2.24)<br />
où T f0 est <strong>la</strong> température initiale du flui<strong>de</strong>, P atm <strong>la</strong> pression atmosphérique et M = 32 g.mol −1<br />
<strong>la</strong> masse mo<strong>la</strong>ire du dioxygène. Les variables indép<strong>en</strong>dantes adim<strong>en</strong>sionnées utilisées sont :<br />
u + = u/u ref , x + = x/L ref , t + = t/t ref , ρ + = ρ/ρ ref , T + = T/T ref ,<br />
p + = p/p ref , ¯k + = ¯k/a 2 ∞, µ + = µ/µ ref , C + p = C p /C pref (2.25)<br />
et les nombres sans dim<strong>en</strong>sion sont :<br />
(<br />
1. Le nombre <strong>de</strong> Mach, Ma = u<br />
a ∞<br />
, qui exprime le rapport <strong>de</strong> <strong>la</strong> vitesse locale du flui<strong>de</strong><br />
)ref<br />
sur <strong>la</strong> vitesse du son à l’infini. Il mesure le rapport <strong>en</strong>tre les forces liées au mouvem<strong>en</strong>t et<br />
le compressibilité du flui<strong>de</strong>. Typiquem<strong>en</strong>t, <strong>de</strong>s valeurs <strong>de</strong> nombre <strong>de</strong> Mach supérieures à 5<br />
(écoulem<strong>en</strong>t hypersonique) seront à considérer dans <strong>la</strong> prés<strong>en</strong>te étu<strong>de</strong>.<br />
2. Le nombre <strong>de</strong> Reynolds, Re =<br />
d’inertie.<br />
( ) ρuL<br />
µ<br />
, qui compare les forces <strong>de</strong> viscosités aux forces<br />
ref<br />
3. Le nombre <strong>de</strong> Péclet <strong>de</strong> masse, P e = uL D<br />
, qui compare <strong>la</strong> vitesse du transport convectif à<br />
celle du transport diffusif. Lorsque P e ≫ 1, <strong>la</strong> convection est très rapi<strong>de</strong> <strong>de</strong>vant <strong>la</strong> diffusion,<br />
on parlera alors <strong>de</strong> transport convectif, à l’inverse pour P e ≪ 1, on parlera <strong>de</strong> transport<br />
diffusif.<br />
( ) µCp<br />
4. Le nombre <strong>de</strong> Prandtl, P r =<br />
λ<br />
, qui représ<strong>en</strong>te le rapport <strong>en</strong>tre <strong>la</strong> viscosité<br />
ref<br />
cinématique ν et <strong>la</strong> diffusivité thermique, compare <strong>la</strong> rapidité <strong>de</strong>s phénomènes thermiques<br />
et <strong>de</strong>s phénomènes hydrodynamiques dans un flui<strong>de</strong>. Un Prandtl élevé indique que le profil<br />
<strong>de</strong> température dans le flui<strong>de</strong> sera fortem<strong>en</strong>t influ<strong>en</strong>cé par le profil <strong>de</strong> vitesse. Un Prandtl<br />
faible indique que <strong>la</strong> conduction thermique est tellem<strong>en</strong>t rapi<strong>de</strong> que le profil <strong>de</strong> vitesse a<br />
peu d’effet sur le profil <strong>de</strong> température.<br />
5. le nombre <strong>de</strong> Schmidt, Sc =<br />
( ) µ<br />
ρD<br />
ref<br />
, dérivé du Reynolds et du Péclet avec Sc =<br />
P e<br />
Re , qui<br />
représ<strong>en</strong>te le rapport <strong>en</strong>tre <strong>la</strong> viscosité cinématique ν et <strong>la</strong> diffusivité massique. Il est utilisé<br />
pour caractériser les écoulem<strong>en</strong>ts <strong>de</strong> flui<strong>de</strong>s dans lesquels intervi<strong>en</strong>n<strong>en</strong>t simultaném<strong>en</strong>t<br />
viscosité et transfert <strong>de</strong> matière.