Etude numérique de la fissuration d'un milieu viscoélastique - Pastel
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E0 = E1 + E∞; g1 = E1<br />
6.2. Algorithme <strong>de</strong> <strong>la</strong> propagation <strong>de</strong> fissure<br />
Dimensions Matériau<br />
Hauteur Rayon Coeff. Poisson E1 E∞ η τf g1<br />
20 mm 20 mm ν = 0.3 5 MPa 15 MPa 3.75 MPas 1 s 0.75<br />
TAB. 6.2 – Les dimensions du barreau et les propriétés rhéologiques du matériau <strong>de</strong> Zener<br />
Concernant le mail<strong>la</strong>ge, les calculs effectués avec différents types d’élément ont montré que les<br />
éléments réguliers rectangu<strong>la</strong>ires (CPE4, CAX4, etc.) sont mieux adaptés à l’analyse <strong>de</strong> <strong>fissuration</strong> par<br />
<strong>la</strong> métho<strong>de</strong> maître-esc<strong>la</strong>ve. Par conséquent, nous recommandons l’utilisation <strong>de</strong> l’élément axisymétrique<br />
CAX4 dans notre analyse <strong>de</strong> <strong>fissuration</strong> avec <strong>la</strong> métho<strong>de</strong> maître-esc<strong>la</strong>ve. Le mail<strong>la</strong>ge retenu se<br />
compose donc <strong>de</strong> 213 éléments axisymétriques linéaires CAX4 et 256 noeuds.<br />
Dans ce modèle p<strong>la</strong>n, le contact entre les <strong>de</strong>ux surfaces maître et esc<strong>la</strong>ve forme <strong>la</strong> ligne <strong>de</strong> rupture,<br />
le long <strong>de</strong> <strong>la</strong>quelle, <strong>la</strong> fissure se propage. La mécanique <strong>de</strong> <strong>la</strong> rupture suppose <strong>la</strong> présence d’un<br />
défaut initial, à partir duquel <strong>la</strong> fissure va pouvoir s’amorcer. Pour assurer <strong>la</strong> propagation <strong>de</strong> <strong>la</strong> fissure,<br />
le premier nœud doit être initialement libéré.<br />
FIG. 6.4 – Le mail<strong>la</strong>ge et le chargement du barreau viscoé<strong>la</strong>stique<br />
fissuré<br />
E0<br />
(6.4)<br />
FIG. 6.5 – La numérotation <strong>de</strong>s<br />
nœuds situés sur <strong>la</strong> ligne propagation<br />
<strong>de</strong> fissure<br />
En ce qui concerne le chargement, on impose une vitesse <strong>de</strong> dép<strong>la</strong>cement linéaire sur le bord<br />
supérieur du barreau dont l’évolution est décrite par <strong>la</strong> figure 6.6. Pendant <strong>la</strong> phase <strong>de</strong> chargement,<br />
<strong>la</strong> fissure se propage suivant <strong>la</strong> ligne <strong>de</strong> rupture prédéfinie (figure 6.4) pendant 3 secon<strong>de</strong>s. Le rayon<br />
<strong>de</strong> <strong>la</strong> fissure est supposé croître linéairement avec le temps (figure 6.7). Désignons tN le temps <strong>de</strong><br />
libération du nœud correspondant à <strong>la</strong> pointe <strong>de</strong> <strong>la</strong> fissure, <strong>la</strong> force <strong>de</strong> traction résiduelle <strong>de</strong>s lèvres<br />
fissurées s’annule au bout <strong>de</strong> 0.1tN.<br />
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