Etude numérique de la fissuration d'un milieu viscoélastique - Pastel
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3.3 Fissure dans un <strong>milieu</strong> isotrope viscoé<strong>la</strong>stique<br />
3.3.1 Modèle viscoé<strong>la</strong>stique<br />
3.3. Fissure dans un <strong>milieu</strong> isotrope viscoé<strong>la</strong>stique<br />
La loi <strong>de</strong> Hooke décrivant le comportement d’un matériau é<strong>la</strong>stique linéaire s’écrit :<br />
σi j = µ <br />
<br />
u j,i + ui ,j + κ − 2µ<br />
<br />
uk,kδj i<br />
3<br />
avec :<br />
– µ : module <strong>de</strong> cisaillement ;<br />
– κ : module <strong>de</strong> compression.<br />
(3.55)<br />
Le comportement mécanique du matériau viscoé<strong>la</strong>stique linéaire s’obtient après un temps différentiel<br />
en remp<strong>la</strong>çant µ et κ par <strong>de</strong>s fonctions <strong>de</strong> temps correspondants dans <strong>la</strong> loi <strong>de</strong> comportement<br />
é<strong>la</strong>stique. Ces <strong>de</strong>rnières sont dues à <strong>la</strong> mémoire imparfaite du matériau viscoé<strong>la</strong>stique. On sait<br />
que l’état <strong>de</strong> contrainte viscoé<strong>la</strong>stique à un instant t dépendra <strong>de</strong> l’histoire <strong>de</strong>s déformations. Réciproquement,<br />
l’état <strong>de</strong> déformation viscoé<strong>la</strong>stique à un instant t donné dépendra <strong>de</strong> l’histoire <strong>de</strong>s<br />
contraintes.<br />
La viscoé<strong>la</strong>sticité linéaire suppose que si l’on prend <strong>de</strong>ux histoires <strong>de</strong> déformations, <strong>la</strong> contrainte<br />
correspondant à <strong>la</strong> somme <strong>de</strong>s histoires <strong>de</strong> déformation sera <strong>la</strong> somme <strong>de</strong>s contraintes correspondant<br />
à chacune <strong>de</strong> ces déformations.<br />
∞ <br />
<br />
σi j = µ(t − s)[ ˙u j,i (s) + ˙ui ,j (s)] + κ(t − s) − 2<br />
<br />
µ(t − s) ˙uk,k(s)δj i d s (3.56)<br />
3<br />
−∞<br />
Les fonctions µ(t) et κ(t) sont supposées nulles lorsque t < 0. Nous considérons par <strong>la</strong> suite le<br />
modèle viscoé<strong>la</strong>stique linéaire <strong>de</strong> Zener :<br />
avec :<br />
H(t) : fonction Heavisi<strong>de</strong> ;<br />
µ0,µ∞,κ0 : <strong>de</strong>s constants du matériau ;<br />
t0 : le temps <strong>de</strong> re<strong>la</strong>xation.<br />
<br />
µ(t) = µ∞ + (µ0 − µ∞)e −t/t0<br />
<br />
H(t)<br />
κ(t) = κ∞ + (κ0 − κ∞)e −t/t0<br />
<br />
H(t).<br />
(3.57)<br />
Le chargement est supposé appliqué instantanément en évitant un temps <strong>de</strong> chargement si faible<br />
qu’il risque <strong>de</strong> provoquer les on<strong>de</strong>s dans le soli<strong>de</strong>. Avec tel chargement, les effets d’inertie peuvent être<br />
négligés et le principe <strong>de</strong> correspondance s’applique effectivement pour les fissures fixes.<br />
3.3.2 Le principe <strong>de</strong> correspondance é<strong>la</strong>stique-viscoé<strong>la</strong>stique<br />
Supposons Si j ,Ui et K(p) sont les transformations <strong>de</strong> Lap<strong>la</strong>ce <strong>de</strong> σi j ,ui et <strong>de</strong> κ(t) respectivement.<br />
Les transformations <strong>de</strong> Lap<strong>la</strong>ce <strong>de</strong> l’équation constitutive (3.56) <strong>de</strong> Hooke a <strong>la</strong> forme suivante :<br />
Si j = M(p) <br />
<br />
Uj,i + Ui ,j + K(p) − 2<br />
3 M(p)<br />
<br />
Uk,kδi j<br />
(3.58)<br />
Comme le matériau considéré est caractérisé par le modèle <strong>de</strong> Zener, les <strong>de</strong>ux fonctions µ(t) et<br />
κ(t) ainsi que leurs transformations <strong>de</strong> Lap<strong>la</strong>ce sont proportionnelles l’une à l’autre. Ce<strong>la</strong> implique<br />
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