Etude numérique de la fissuration d'un milieu viscoélastique - Pastel
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4.4 I<strong>de</strong>ntification <strong>de</strong>s séries <strong>de</strong> Prony<br />
4.4. I<strong>de</strong>ntification <strong>de</strong>s séries <strong>de</strong> Prony<br />
Les propriétés mécaniques <strong>de</strong>s matériaux viscoé<strong>la</strong>stiques linéaires sont souvent déterminées à<br />
partir <strong>de</strong>s essais sur <strong>de</strong>s éprouvettes soumises à l’excitation transitoire ou sinusoïdale en régime permanent.<br />
De nombreuses expressions analytiques <strong>de</strong> comportement viscoé<strong>la</strong>stique linéaire sont proposées<br />
avec les travaux <strong>de</strong> Ferry [63] et <strong>de</strong> Tschoegl [177, 174, 175, 176]. Ces <strong>de</strong>rnières représentations se<br />
basent sur <strong>la</strong> décomposition exponentielle souvent connue sous forme <strong>de</strong>s séries <strong>de</strong> « Prony »ou <strong>de</strong><br />
« Dirichlet ». Les séries <strong>de</strong> Prony dont le modèle rhéologique est composé <strong>de</strong>s éléments <strong>de</strong> Maxwell<br />
en parallèle sont <strong>la</strong>rgement utilisées.<br />
4.4.1 Définition <strong>de</strong>s séries <strong>de</strong> Prony<br />
Dans le cas <strong>de</strong>s matériaux non vieillissants, l’expression générale du comportement viscoé<strong>la</strong>stique<br />
linéaire isotherme s’écrit (Ehr<strong>la</strong>cher [58]) :<br />
t<br />
σt = R(t − u)˙ε(u)du (4.12)<br />
−∞<br />
avec R(t) et ˙ε(t) sont respectivement <strong>la</strong> fonction <strong>de</strong> re<strong>la</strong>xation et <strong>la</strong> vitesse <strong>de</strong> déformation.<br />
E ∝<br />
E 1<br />
η 1<br />
E 2<br />
η 2<br />
FIG. 4.8 – Modèle viscoé<strong>la</strong>stique Maxwell généralisé<br />
Dans le cas d’un modèle Maxwell généralisé que l’on a vu au chapitre §1.4.4, <strong>la</strong> fonction <strong>de</strong> re<strong>la</strong>xation<br />
R(t) peut s’écrire :<br />
R(t) = E∞ + Ei e −t/τi (4.13)<br />
avec τi le temps <strong>de</strong> re<strong>la</strong>xation élémentaire τi = ηi /Ei . On en déduit alors :<br />
E m<br />
η m<br />
E n<br />
E0 = R(t = 0) = E∞ + Ei<br />
On définit ensuite les termes adimensionnels <strong>de</strong>s séries <strong>de</strong> Prony :<br />
η n<br />
gi = Ei<br />
; g∞ =<br />
E0<br />
E∞<br />
= 1 −<br />
E0<br />
gi<br />
(4.14)<br />
(4.15)<br />
Les séries <strong>de</strong> Prony en fonction <strong>de</strong> ces termes adimensionnels s’expriment comme suit (Abaqus<br />
[84]) :<br />
gR(t) = 1 − gi (1 − e −t/τi ) (4.16)<br />
On remarque que les séries <strong>de</strong> Prony a un rapport direct avec les module <strong>de</strong> rigidité du modèle <strong>de</strong><br />
Maxwell. Dans <strong>la</strong> partie suivante, on va examiner <strong>la</strong> métho<strong>de</strong> pour déterminer ces modules élémentaires<br />
afin d’i<strong>de</strong>ntifier les séries <strong>de</strong> Prony.<br />
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