Etude numérique de la fissuration d'un milieu viscoélastique - Pastel

σ22
r
σ yy (MPa)
30
25
20
15
10
5
6.4. Analyse de l’essai de Rupture Locale
t 8 = 0.6424 s
t 28 = 0.64723 s
t 60 = 0.654 s
t 85 = 0.6634 s
t 106 = 0.67656 s
t 129 = 0.69495 s
t 149 = 0.72086 s
t 183 = 0.75729 s
t 212 = 0.80819 s
t 235 = 0.87862 s
0
0 0.5 1 1.5 2 2.5 3
r (mm)
FIG. 6.23 – Détermination du facteur d’intensité de contrainte à partir du champ de contraintes
σ 0.5
K (MPa.m )
I
0.7
0.6
0.5
0.4
0.3
0.2
0.1
Initiation de la fissure
σ (MPa.m 0.5 )
K I
0,6
0,5
0,4
0,3
0,2
0,1
v = 11 µ m/s Φ =5.82 mm
v = 5.5 µ m/s Φ =4.60 mm
v = 2.0 µ m/s
v = 1.1 µ m/s
Φ =3.90 mm
Φ =2.80 mm
y = 10,974x + 0,1756
R 2 = 0,9615
0,0
0,0E+00 5,0E-03 1,0E-02 1,5E-02 2,0E-02 2,5E-02 3,0E-02 3,5E-02
Vitesse de déformation (s -1)
0
0 0.2 0.4 0.6 0.8
Rapport de la taille actuelle sur la taille nale de la ssure
FIG. 6.24 – Effet de la vitesse de déformation sur le facteur d’intensité de contrainte
La figure 6.25 montre que le facteur Kσ I décroît rapidement avec la taille de la fissure. Cette décroissance
est observée pour toutes les vitesses de chargement.
Facteur d’intensité d’ouverture
Comme nous avons abordé dans la section §2.4.1, le facteur d’intensité d’ouverture peut être déterminé
à partir du champ de déplacement des lèvres de la fissure. Cette méthode dite cinématique
permet de récrire la relation du facteur d’intensité d’ouverture et le déplacement des lèvres de la fis-
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