Etude numérique de la fissuration d'un milieu viscoélastique - Pastel
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1.4.4 Propriétés rhéologiques <strong>de</strong>s bitumes<br />
1.4. Comportement viscoé<strong>la</strong>stique <strong>de</strong>s liants bitumineux<br />
L’étu<strong>de</strong> du comportement rhéologique <strong>de</strong>s liants bitumineux permet d’avoir <strong>de</strong>s informations<br />
sur <strong>la</strong> structure <strong>de</strong>s bitumes ainsi que leur résistance aux mo<strong>de</strong>s <strong>de</strong> dégradation, déformation permanente,<br />
<strong>fissuration</strong> par fatigue dues au trafic lourd ou par fatigue thermique, <strong>fissuration</strong> par retrait à<br />
basse température.<br />
La rhéologie est l’étu<strong>de</strong> <strong>de</strong> <strong>la</strong> déformation et <strong>de</strong> l’écoulement <strong>de</strong>s corps soumis à <strong>de</strong>s sollicitations.<br />
Dans le cadre <strong>de</strong> <strong>la</strong> thèse avec ses objectifs bien définis, l’étu<strong>de</strong> du comportement rhéologique <strong>de</strong>s<br />
liants bitumineux se limite à <strong>la</strong> viscoé<strong>la</strong>sticité linéaire. Pour un cisaillement à faible déformation, les<br />
matériaux parfaitement é<strong>la</strong>stiques obéissent à <strong>la</strong> loi <strong>de</strong> Hooke :<br />
τ = Gγ (1.8)<br />
où G représente le module <strong>de</strong> cisaillement, τ <strong>la</strong> contrainte <strong>de</strong> cisaillement et γ <strong>la</strong> déformation.<br />
Les matériaux purement visqueux obéissent à <strong>la</strong> loi <strong>de</strong> Newton :<br />
où η <strong>la</strong> viscosité et ˙γ <strong>la</strong> vitesse <strong>de</strong> déformation.<br />
τ = η˙γ (1.9)<br />
Le comportement d’un soli<strong>de</strong> é<strong>la</strong>stique peut être représenté mécaniquement par le modèle <strong>de</strong><br />
Kelvin-Voigt (c.f figure 1.13(b)) tandis que le comportement d’un liqui<strong>de</strong> visqueux par le modèle <strong>de</strong><br />
Maxwell (c.f figure 1.13(a)).<br />
Modèle <strong>de</strong> Maxwell<br />
Ce modèle viscoé<strong>la</strong>stique linéaire est constitué par l’association en série d’un ressort <strong>de</strong> comp<strong>la</strong>isance<br />
é<strong>la</strong>stique J et d’un amortisseur <strong>de</strong> coefficient <strong>de</strong> viscosité η.<br />
Soient ε1 et ε2 les déformations, et τ1 et τ2 les contraintes, respectivement dans le ressort et dans<br />
l’amortisseur.<br />
E0 η<br />
(a) Modèle Maxwell<br />
η<br />
E¥<br />
(b) Modèle Kelvin-Voigt<br />
FIG. 1.13 – Schématisation <strong>de</strong>s modèles rhéologiques<br />
Les équations (1.10) et (1.11) donnent respectivement <strong>la</strong> fonction <strong>de</strong> fluage et <strong>la</strong> fonction <strong>de</strong> re<strong>la</strong>xation<br />
<strong>de</strong> ce modèle :<br />
J(t) = 1<br />
+ t<br />
η<br />
(1.10)<br />
avec E0 module instantané et τ = η<br />
E , où τ est le temps <strong>de</strong> re<strong>la</strong>xation<br />
E0<br />
t<br />
−<br />
R(t) = E0e τ (1.11)<br />
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