Etude numérique de la fissuration d'un milieu viscoélastique - Pastel

Crack size (mm)
Crack size (mm)
4
3.5
3
2.5
2
1.5
1
0.5
0
4.5 4.6 4.7 4.8 4.9 5
Time (s)
4
3.5
3
2.5
2
1.5
1
0.5
6.4. Analyse de l’essai de Rupture Locale
Temps R f i ss
(s) (mm)
4.5400 0.0000
4.5533 0.1515
4.5730 0.3697
4.6048 0.7182
4.6549 1.2746
4.7348 2.1629
4.8597 3.5813
4.900 3.90
FIG. 6.19 – Vitesse uniforme d’ouverture de la fissure (T = 0 ◦ C, v = 2µm/s)
0
4.5 4.6 4.7 4.8 4.9 5
Time (s)
Temps R f i ss
(s) (mm)
4.5400 0.0000
4.5508 0.3697
4.5614 0.7182
4.5782 1.2746
4.6244 2.1629
4.7550 3.5813
4.900 3.90
FIG. 6.20 – Vitesse non-uniforme d’ouverture de la fissure (T = 0 ◦ C - v = 2µm/s)
6.4.3 Phase de poursuite de l’essai après rupture
Après cette chute de force qui traduit l’ouverture d’une fissure dans le matériau, la figure 6.22
montre que la courbe de traction repart avec une raideur plus faible que celle relevée lors de la
phase étirement. Cette nouvelle rigidité correspond à une raideur résiduelle d’une éprouvette fissurée.
Comme le coefficient de Poisson est déterminé précédemment, la taille finie de la fissure peutêtre
déterminée par un calage de la simulation sur la courbe expérimentale de la phase C. La taille de
la fissure ainsi trouvée peut-être comparée avec la valeur obtenue à partir de l’analyse post-mortem
de l’anneau circulaire observé sur la surface de rupture. La figure 5.5 montre la surface de rupture
obtenue à la fin de l’essai. On observe un anneau circulaire de 12mm de diamètre qui délimite la propagation
de la fissure durant la première chute de force. Ce résultat confronté avec le calcul par la
méthode des éléments finis tend à valider complètement la méthode de détermination de la taille de
la fissure correspondant à la chute de force.
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