Cap 1 Hidrodinamica de Lagunas Costeras.pdf
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Hidrodinámica <strong>de</strong> <strong>Lagunas</strong> <strong>Costeras</strong><br />
Fig. 3.7 Energía específica en función <strong>de</strong> la <strong>de</strong>scarga y <strong>de</strong> la profundidad<br />
Si la transición <strong>de</strong> ∆ z > O ocurre en la rama subcrítica (A → B), "y" disminuye y "v" aumenta ;<br />
y si ocurre en la rama supercrítica (A' → B'), "y" aumenta y "v" disminuye. Como la linea <strong>de</strong> energía<br />
total permanece horizontal (porque H se conserva), lo anterior significa que la superficie libre <strong>de</strong>l fluido<br />
<strong>de</strong>scien<strong>de</strong> al pasar por la transición <strong>de</strong> ∆ z > 0 en el primer caso, y ascien<strong>de</strong> en el segundo caso (Figura<br />
3.8).<br />
Fig. 3.8 Transiciones subcrítica y supercrítica con ascenso y <strong>de</strong>scenso <strong>de</strong>l fondo<br />
Si la transición es un <strong>de</strong>scenso <strong>de</strong>l fondo ( ∆ z < 0; E<br />
2<br />
> E<br />
1<br />
) los resultados son los inversos <strong>de</strong><br />
los anteriores, como se ilustra en las Figuras 3.7 y 3.8 para trayectos A → D ó A' → D'<br />
Para una transición estacionaria con q constante, el ascenso ∆ z <strong>de</strong>l fondo está limitado a un<br />
valor máximo que conduce a un estado final <strong>de</strong> flujo crítico (punto C en la Figura 3.7), que <strong>de</strong>fine<br />
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