Cap 1 Hidrodinamica de Lagunas Costeras.pdf
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<strong>Cap</strong>. 3<br />
Cinemática y Dinámica <strong>de</strong> Circulación y Dispersión<br />
2) generación <strong>de</strong> "colas" en la distribución <strong>de</strong> concentración por atrapamiento <strong>de</strong>l material<br />
dispersivo en zonas muertas o bolsillos laterales, y su posterior liberación (este efecto es típico <strong>de</strong><br />
lagunas costeras por acción <strong>de</strong> la marea, produciendo atrapamiento y liberación en ciclos<br />
sucesivos); y<br />
3) fluctuaciones en los coeficientes, al trasladarse lateralmente el máximo <strong>de</strong> velocidad<br />
hacia las márgenes externas <strong>de</strong> las curvas al haber meandros presentes (ver Sección 2.6.1 y Figura<br />
2.17).<br />
De diversas observaciones y mediciones en rios con irregularida<strong>de</strong>s en su cauce, Fischer<br />
(1975) propone como a<strong>de</strong>cuado para aplicaciones, substituir: E = 0.6 h u* ;<br />
0.7 b en vez <strong>de</strong> b en la expresión (3.148), con I = 0.07, quedando:<br />
u<br />
y<br />
,2<br />
y<br />
0.2<br />
⎛ z<br />
=<br />
⎞<br />
⎜u<br />
⎟<br />
⎝ ⎠<br />
2<br />
; y<br />
K<br />
rios<br />
2<br />
y<br />
z 2<br />
= 0.011<br />
⎛<br />
u<br />
⎞<br />
⎜ ⎟ b / h u *<br />
(3.149)<br />
⎝ ⎠<br />
esta ecuación es operacionalmente muy útil para <strong>de</strong>terminar K en rios si se conoce la batimetría<br />
(anchos, profundida<strong>de</strong>s, pendientes <strong>de</strong> fondo), se efectuan suficientes mediciones <strong>de</strong> velocidad en<br />
cada corte transversal, y el canal <strong>de</strong> transporte es uniforme (el ancho y la profundidad media no<br />
varian mucho <strong>de</strong> una sección a otra). Salvo excepciones, los valores <strong>de</strong> K así calculados son <strong>de</strong>l<br />
mismo or<strong>de</strong>n <strong>de</strong> magnitud que los obtenidos experimentalmente por medición <strong>de</strong> ancho <strong>de</strong> nubes<br />
<strong>de</strong> materia dispersada en el cauce <strong>de</strong>l rio (que es la otra alternativa empírica para su<br />
<strong>de</strong>terminación).<br />
3.5.8 Dispersión en Flujos Oscilatorios con la Marea<br />
Sea un flujo con perfil <strong>de</strong> velocidad vertical lineal, inicialmente u = U 0 z/h, que oscila<br />
cosinusoidalmente en el tiempo, invirtiendo su sentido en 180° según x, cada t = T/2 (Figura 3.43):<br />
Uz<br />
0<br />
u = cos( 2π t/ T)<br />
(3.150)<br />
h<br />
el coeficiente <strong>de</strong> dispersión también fluctuará en el tiempo tomando los valores extremos<br />
2 2<br />
2 2<br />
K= U 0<br />
h / 120 ε, K = 0 , K = U 0<br />
h / 120 ε, K = 0, etc. sucesivamente cada cuarto <strong>de</strong> ciclo. Y las<br />
distribuciones <strong>de</strong> concentración <strong>de</strong> materia en dispersión adoptarán en cada etapa las formas que se<br />
muestran en la parte inferior <strong>de</strong> la Figura citada.<br />
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