Cap 1 Hidrodinamica de Lagunas Costeras.pdf
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<strong>Cap</strong>. 3<br />
Cinemática y Dinámica <strong>de</strong> Circulación y Dispersión<br />
OBJETIVOS DEL CAPITULO: Establecer las ecuaciones <strong>de</strong> la hidrodinámica y <strong>de</strong>l transporte<br />
<strong>de</strong> materia en las lagunas costeras. Obtener su solución para advección, difusión molecular y turbulenta,<br />
y dispersión, en dimensiones longitudinal, transversal y vertical. Aplicar estos resultados a casos reales<br />
<strong>de</strong> dispersión <strong>de</strong> contaminantes y renovación <strong>de</strong>l agua, <strong>de</strong>terminando escalas espaciales y temporales,<br />
para diferentes tipos <strong>de</strong> inyección.<br />
3.1 Ecuación <strong>de</strong> Continuidad<br />
Si se consi<strong>de</strong>ra que la masa en un volumen <strong>de</strong> fluido es una propiedad conservativa, entonces: la<br />
masa que entra menos la masa que sale (<strong>de</strong>l citado volumen) es igual a la variación interna <strong>de</strong> la masa;<br />
es <strong>de</strong>cir que no pue<strong>de</strong> crearse ni <strong>de</strong>struirse masa en el interior <strong>de</strong>l volumen.<br />
En un volumen V encerrado por una superficie exterior S, la masa/unidad <strong>de</strong> tiempo que sale o<br />
entra con velocidad v en dirección x, a través <strong>de</strong> un elemento <strong>de</strong> area dS normal a n, (si la <strong>de</strong>nsidad ρ es<br />
constante), es:<br />
r<br />
dV dx r<br />
ρ = ρnˆ<br />
• dS = ρv<br />
• ndS ˆ<br />
(3.1)<br />
dt dt<br />
La igualación <strong>de</strong> esta variación <strong>de</strong> masa/unidad <strong>de</strong> tiempo, integrada a través <strong>de</strong> toda la<br />
superficie S, con la tasa <strong>de</strong> variación interna <strong>de</strong> masa <strong>de</strong>ntro <strong>de</strong>l volumen V:<br />
dm<br />
dt<br />
∂<br />
= −<br />
∂t<br />
∫<br />
V<br />
ρ dV<br />
(3.2)<br />
es la ecuación <strong>de</strong> continuidad:<br />
3.1.1 Flujo Estacionario<br />
∫<br />
S<br />
r ∂<br />
ρv<br />
• ndS ˆ = −<br />
∂t<br />
∫<br />
V<br />
ρdV<br />
(3.3)<br />
Un río o una laguna costera larga y angosta, sin presencia <strong>de</strong> mareas o en situación promedio <strong>de</strong><br />
un ciclo mareal, pue<strong>de</strong> representarse por un canal unidimensional (según x) cuya superficie libre <strong>de</strong>l<br />
agua no cambia su posición vertical en el tiempo (“y” es in<strong>de</strong>pendiente <strong>de</strong> t), y en que la diferencia entre<br />
volúmenes que salen y que entran/ unidad <strong>de</strong> tiempo es nula, reduciéndose la ecuación <strong>de</strong> continuidad<br />
(3.3) a:<br />
r<br />
ρ v • nˆ dS = 0<br />
(3.4)<br />
∫<br />
S<br />
Si no hay evaporación por la superficie libre, las únicas áreas por las que pue<strong>de</strong> salir o entrar<br />
fluido son las <strong>de</strong> las secciones transversales A1 y A2 (Figura 3.1), implicando la ecuación (3.4) que<br />
v1dA1<br />
− v2dA2<br />
0 , y si v<br />
1<br />
y v<br />
2<br />
son los valores medios seccionales (in<strong>de</strong>pendientes <strong>de</strong> A1 y A2 ):<br />
∫ ∫ =<br />
vA = vA Q<br />
(3.5)<br />
1 1 2 2<br />
=<br />
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