Cap 1 Hidrodinamica de Lagunas Costeras.pdf
Cap 1 Hidrodinamica de Lagunas Costeras.pdf
Cap 1 Hidrodinamica de Lagunas Costeras.pdf
You also want an ePaper? Increase the reach of your titles
YUMPU automatically turns print PDFs into web optimized ePapers that Google loves.
Hidrodinámica <strong>de</strong> <strong>Lagunas</strong> <strong>Costeras</strong><br />
siendo Q, por <strong>de</strong>finición, la <strong>de</strong>scarga, flujo, o gasto que, en este caso, es uniforme a lo largo <strong>de</strong> las<br />
sucesivas secciones transversales <strong>de</strong>l canal.<br />
Fig. 3.1 Canal unidimensional<br />
Si un canal principal <strong>de</strong> una laguna costera, en que la <strong>de</strong>scarga es Q1, se ramifica en afluentes o<br />
efluentes <strong>de</strong> <strong>de</strong>scargas Q2, Q3, Q4, etc. y el nivel <strong>de</strong> las superficies libres <strong>de</strong> todos ellos no cambia en el<br />
tiempo, entonces Q1 = Q2 + Q3 + Q4 + etc. ó v 1 A1 = v 2 A2 + v 3 A3 + v 4 A4 + etc.<br />
3.1.2 Flujo No-Estacionario<br />
Si en el canal anterior, la posición vertical <strong>de</strong> la superficie libre cambia en el tiempo (i.e.: con la<br />
marea): y = f(t) y Q1 ≠ Q2 (en la Figura 3.1).<br />
El primer término <strong>de</strong> la ecuación <strong>de</strong> continuidad (3.3) es equivalente, según el Teorema <strong>de</strong><br />
Gauss, a:<br />
r<br />
r<br />
ρv<br />
• ndS ˆ = ∇ • ( ρv)<br />
dV<br />
(3.6)<br />
∫<br />
S<br />
∫<br />
V<br />
y el segundo, según la Regla <strong>de</strong> Leibnitz, a:<br />
∂<br />
∫ ∂ρ ∂V<br />
ρdV<br />
= ∫ dV ρ<br />
∂t V V ∂t<br />
+<br />
(3.7)<br />
∂t<br />
substituyendo (3.6) y (3.7) en (3.3), simplificando ρ que es constante en el tiempo, expresando<br />
dV = B∆x dy, siendo B el ancho <strong>de</strong> las secciones transversales que no varía mucho con y, y si y es<br />
solamente función <strong>de</strong> x y t, por lo que:<br />
dy<br />
dt<br />
∂y<br />
= +<br />
∂t<br />
dx<br />
dt<br />
∂y<br />
∂x<br />
la ecuación resultante se integra en una dimensión, quedando:<br />
∂ν ∂<br />
∂ ∂ ν ∂ x y + y y<br />
x<br />
+ ∂t<br />
=0 (3.9)<br />
o equivalentemente:<br />
(3.8)<br />
∂ν ( y)<br />
∂y<br />
+ =0 ó<br />
∂x<br />
∂t<br />
∂q<br />
∂y<br />
+ =0 ó<br />
∂x<br />
∂t<br />
∂Q<br />
∂<br />
∂x<br />
+ B y ∂t<br />
=0 (3.10)<br />
84