Cap 1 Hidrodinamica de Lagunas Costeras.pdf
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<strong>Cap</strong>. 3<br />
Cinemática y Dinámica <strong>de</strong> Circulación y Dispersión<br />
3.3. Conservación <strong>de</strong>l Momentum<br />
En mecánica clásica <strong>de</strong> sólidos, la transferencia o conservación <strong>de</strong>l momentum se expresa como:<br />
“variación <strong>de</strong>l momentum mv = impulso <strong>de</strong> las fuerzas aplicadas”, o:<br />
∆( mv)<br />
= ∑ F ∆t<br />
(3.35)<br />
Para un elemento <strong>de</strong> fluído <strong>de</strong> masa m = ρ∆V<br />
= ρA∆x<br />
que circula con velocidad v =∆x / ∆t<br />
y<br />
<strong>de</strong>scarga Q = Av por el canal <strong>de</strong> una laguna costera; sustituyendo estas expresiones en la ecuación<br />
(3.35), y consi<strong>de</strong>rando el tránsito entre dos secciones consecutivas 1 y 2:<br />
( ρQv) 2<br />
− ( ρQv)<br />
1<br />
=∑ F<br />
(3.36)<br />
3.3.1 Salto Hidráulico Estacionario<br />
Si en un canal <strong>de</strong> fondo horizontal ( ∆z = 0 ) y ancho constante T, es <strong>de</strong>cir sin transiciones ni<br />
contracciones o ensanches, coexisten en una región 2 secciones transversales con profundidad <strong>de</strong> flujo y 1<br />
y y 2 diferentes, con flujo inci<strong>de</strong>nte supercrítico y emergente subcrítico, en la zona intermedia se genera<br />
un cambio <strong>de</strong> nivel abrupto con turbulencia y disipación <strong>de</strong> energía, <strong>de</strong>nominado "salto hidráulico"<br />
(Figura 3.13).<br />
Fig. 3.13 Salto hidráulico estacionario<br />
En situación estacionaria (Q uniforme) la posición horizontal <strong>de</strong>l salto no cambia; y en situación<br />
no-estacionaria ( Q <strong>de</strong>suniforme) migra aguas abajo o aguas arriba, <strong>de</strong>nominándose bore para el segundo<br />
caso.<br />
La única fuerza horizontal, si no se consi<strong>de</strong>ra fricción, es la <strong>de</strong>bida al gradiente <strong>de</strong> presión<br />
hidrostática ∇ρgy actuando en dirección contraria al movimiento, <strong>de</strong> modo que si el ancho T no varía<br />
mucho con la profundidad:<br />
∑<br />
F<br />
=<br />
1<br />
∫<br />
2<br />
1<br />
1 2 2<br />
ρ gydA = ∫ ρgyTdy<br />
= Tρg(<br />
y1<br />
− y2<br />
)<br />
(3.37)<br />
2<br />
2<br />
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