Cap 1 Hidrodinamica de Lagunas Costeras.pdf
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<strong>Cap</strong>. 3<br />
Cinemática y Dinámica <strong>de</strong> Circulación y Dispersión<br />
Si en un flujo hay un gradiente transversal en la velocidad advectiva longitudinal, con un<br />
vector velocidad máximo al centro, cuanto mas alejadas estén las partículas <strong>de</strong> este vector <strong>de</strong><br />
velocidad máxima (las <strong>de</strong> los extremos, fondo u orillas) mas atrasadas quedarán en su avance,<br />
separándose paulatinamente <strong>de</strong> las centrales al transcurrir el tiempo. La Figura 3.39a ilustra este<br />
caso <strong>de</strong> formación <strong>de</strong> una nube alargada con 2 colas laterales, típica <strong>de</strong>l flujo en un tubo o en el<br />
canal <strong>de</strong> transporte <strong>de</strong> una laguna costera. Al agregar simultáneamente un movimiento transversal<br />
al azar por la difusión molecular, las partículas se cambian a otros vectores velocidad diferentes en<br />
cada instante <strong>de</strong> tiempo, <strong>de</strong>formando el perfil inicial <strong>de</strong> la distribución, la forma <strong>de</strong> la nube, y su<br />
centro <strong>de</strong> masa (Figura 3.39b).<br />
Fig. 3.39. Esparcimiento <strong>de</strong> nube <strong>de</strong> partículas en un canal por: a) flujo advectivo cizallado, y b) el<br />
anterior más difusión transversal.<br />
Sin embargo, <strong>de</strong>spués <strong>de</strong> un cierto tiempo, semejante al <strong>de</strong> la escala <strong>de</strong> tiepo Lagrangiana,<br />
todas las partículas habrán muestreado todos los vectores velocidad <strong>de</strong>l perfil, y sus posiciones y<br />
velocida<strong>de</strong>s serán in<strong>de</strong>pendientes <strong>de</strong> las posiciones y velocida<strong>de</strong>s iniciales, distribuyéndose en<br />
forma normal (Gaussiana). Lo anterior justifica la aplicación para la Dispersión, <strong>de</strong> un tratamiento<br />
estadístico semejante al <strong>de</strong> la Difusión, y la <strong>de</strong>finición por analogía con la expresión (3.115) y por<br />
sustitución <strong>de</strong> la (3.125), <strong>de</strong> un coeficiente <strong>de</strong> Dispersión (longitudinal) constante en el tiempo:<br />
2<br />
2 2<br />
2 2<br />
K ≈< U > T ≈ U a / D ≈ U a / ε<br />
(3.126)<br />
x<br />
L<br />
0<br />
0<br />
correspondiendo el segundo término al caso <strong>de</strong> difusión molecular, y el tercero al <strong>de</strong><br />
difusión turbulenta, y siendo "a" una longitud característica <strong>de</strong>l caso (ancho o profundidad) y U 0<br />
la velocidad máxima en el perfil . El coeficiente K, similarmente a D y a ε, tiene dimensión L 2 T -<br />
1 .<br />
El valor medio y las <strong>de</strong>sviaciones <strong>de</strong> la velocidad y <strong>de</strong> la concentración en el perfil<br />
transversal (no confundir con valor medio y fluctuaciones turbulentas) son (Figura 3.40):<br />
u<br />
b<br />
1 ,<br />
= udy u y = u y − u<br />
b<br />
∫ ( ) ( )<br />
0<br />
(3.127a)<br />
c<br />
b<br />
1 ,<br />
= cdy c y = c y − c<br />
b<br />
∫ ( ) ( )<br />
0<br />
(3.127b)<br />
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