Cap 1 Hidrodinamica de Lagunas Costeras.pdf
Cap 1 Hidrodinamica de Lagunas Costeras.pdf
Cap 1 Hidrodinamica de Lagunas Costeras.pdf
Create successful ePaper yourself
Turn your PDF publications into a flip-book with our unique Google optimized e-Paper software.
<strong>Cap</strong>. 3<br />
Cinemática y Dinámica <strong>de</strong> Circulación y Dispersión<br />
si se <strong>de</strong>fine un coeficiente para la dispersión longitudinal:<br />
K<br />
1<br />
= −<br />
αD<br />
∫<br />
0<br />
a<br />
u<br />
,<br />
y<br />
∫∫<br />
0 0<br />
y<br />
,<br />
u dydydy<br />
(3.131)<br />
con lo que la ecuación para el transporte <strong>de</strong> materia por dispersión longitudinal se reduce a la<br />
forma <strong>de</strong> Fick:<br />
∂c<br />
∂ ∂<br />
u<br />
c 2<br />
+ = K<br />
c<br />
2<br />
∂t<br />
∂x<br />
∂x<br />
( 3.132)<br />
(nótese que en esta ecuación solo hay términos <strong>de</strong> variación espacial en la coor<strong>de</strong>nada "x" por ser<br />
la dispersión longitudinal, pero la evaluación <strong>de</strong>l coeficiente K mediante la expresión (3.131) ya<br />
consi<strong>de</strong>ra las fluctuaciones transversales por difusión según "y")<br />
Esta ecuación y su solución Gaussiana están también limitadas en su vali<strong>de</strong>z a una escala <strong>de</strong><br />
tiempo Lagrangiana. Como se observa en la Figura 3.41, la distribución <strong>de</strong> concentración media<br />
transversal, a lo largo <strong>de</strong> x, tiene 3 etapas <strong>de</strong>finidas en su evolución temporal <strong>de</strong>s<strong>de</strong> un estado<br />
inicial puntual, a uno intermedio asimétrico, hasta uno final simétrico Gaussiano. Estas 3 etapas<br />
ocurren respectivamente para una extensión temporal <strong>de</strong>:<br />
2 2 2<br />
t ≤ 04 . a / D 04 . a / D< t < a / D t ≥a<br />
2 /D<br />
(3.133)<br />
En la primera etapa no es posible <strong>de</strong>finir el coeficiente K, ni tampoco plantear una ecuación<br />
analítica sencilla <strong>de</strong> transporte <strong>de</strong> materia. En la segunda y tercera etapas la ecuación <strong>de</strong> transporte<br />
<strong>de</strong> materia es <strong>de</strong> la forma conocida <strong>de</strong> Fick. Sin embargo, en la segunda etapa el coeficiente K<br />
<strong>de</strong>pen<strong>de</strong> linealmente <strong>de</strong>l tiempo y es necesario encontrar una solución por integración numérica<br />
para cada caso particular. Solamente en el tercer caso el coeficiente K es constante en el tiempo y<br />
la solución es <strong>de</strong> tipo Fick. Esto <strong>de</strong>fine el tiempo <strong>de</strong> mezcla total como: t ≈ a 2 /D ó t ≈ a 2 /ε,<br />
según que predomine la difusión molecular o la difusión turbulenta respectivamente en el plano<br />
transversal. "a" es la profundidad "h" o el ancho "b", y el coeficiente ε pue<strong>de</strong> ser el vertical o el<br />
transversal, según el caso.<br />
141