Cap 1 Hidrodinamica de Lagunas Costeras.pdf
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Hidrodinámica <strong>de</strong> <strong>Lagunas</strong> <strong>Costeras</strong><br />
condición hace necesario conocer <strong>de</strong>talladamente, mediante mediciones, las alturas <strong>de</strong> marea<br />
y velocida<strong>de</strong>s a lo largo <strong>de</strong> todo el canal, para la calibración a<strong>de</strong>cuada <strong>de</strong>l mo<strong>de</strong>lo en la etapa<br />
posterior.<br />
En cuanto a la esquematización el mo<strong>de</strong>lo acepta para las secciones transversales <strong>de</strong> los<br />
segmentos, formas geométricas trapezoidales o rectangulares simples y compuestas. Esta última<br />
opción permite representar a<strong>de</strong>cuadamente las zonas <strong>de</strong> almacenamiento lateral someras y<br />
extensas.<br />
La integración <strong>de</strong> las ecuaciones se efectúa mediante el esquema <strong>de</strong> diferencias finitas<br />
centrales que se basa en el <strong>de</strong>sarrollo en serie <strong>de</strong> Taylor para las variables η , u, y Q, <strong>de</strong> forma:<br />
3 3<br />
5 5<br />
⎛ ∂u<br />
⎞ ∆t<br />
⎛ ∂ u ⎞ ∆t<br />
⎛ ∂ u ⎞<br />
U<br />
,<br />
=<br />
,<br />
+ 2∆<br />
⎜ ⎟ + 2<br />
+ 2<br />
+ ...<br />
3<br />
5<br />
,<br />
3!<br />
⎜<br />
⎟<br />
5!<br />
⎜<br />
⎟<br />
x t+∆t<br />
U<br />
x t−∆t<br />
t<br />
⎝ ∂t<br />
⎠ x t ⎝ ∂t<br />
⎠ ⎝ ∂t<br />
⎠<br />
x,<br />
t<br />
x,<br />
t<br />
(4.3)<br />
en que los términos <strong>de</strong> or<strong>de</strong>n igual o superior a 3 se <strong>de</strong>sprecian, truncando la serie, y<br />
obteniendo la aproximación algebraica (numericamente computable) <strong>de</strong> la diferencial:<br />
⎛ ∂u<br />
⎞<br />
⎜ ⎟<br />
⎝ ∂t<br />
⎠<br />
x,<br />
t<br />
u<br />
≈<br />
x,<br />
t+∆t<br />
− u<br />
2∆t<br />
x,<br />
t−∆t<br />
(4.4)<br />
Quedando entonces las aproximaciones algebraicas a diferencias finitas <strong>de</strong> las ecuaciones:<br />
a) <strong>de</strong> continuidad<br />
b<br />
x,<br />
t<br />
( η<br />
x,<br />
t+∆t<br />
2∆t<br />
−η<br />
x,<br />
t−∆t<br />
) Q<br />
+<br />
x+∆x,<br />
t<br />
− Q<br />
2∆x<br />
x−∆x,<br />
t<br />
− F<br />
x,<br />
t<br />
= 0<br />
(4.5)<br />
y b) <strong>de</strong> conservación <strong>de</strong> momentum<br />
1 x,<br />
t +∆x<br />
x,<br />
t −∆x<br />
x,<br />
t x,<br />
t −∆t<br />
x−∆x,<br />
t x−∆x,<br />
t −2∆t<br />
x+∆x,<br />
t x+∆x,<br />
t −2∆t<br />
A<br />
x,<br />
t<br />
⎧Q<br />
⎨<br />
⎩<br />
− Q<br />
2∆t<br />
⎫<br />
⎬ −<br />
⎭<br />
b<br />
Q<br />
A<br />
x,<br />
t<br />
⎧η<br />
⎨<br />
⎩<br />
−η<br />
+ η<br />
2∆t<br />
−η<br />
⎫<br />
⎬ +<br />
⎭<br />
...<br />
Qx,<br />
t −∆tF<br />
... +<br />
2<br />
∆xA<br />
x,<br />
t<br />
x,<br />
t<br />
+<br />
g<br />
{(<br />
Z0<br />
+ d + η)<br />
x+∆x,<br />
t<br />
− ( Z0<br />
+ d + η)<br />
x−∆x,<br />
t} + ...<br />
2∆x<br />
gQxt , − ∆t( Qxt , + ∆t−<br />
Qxt , −∆t) β ρ V cosψ V cosψ<br />
... +<br />
−<br />
2 2<br />
2C A R<br />
ρd<br />
w a x x x x<br />
xt , xt , xt , xt ,<br />
= 0<br />
(4.6)<br />
siendo el area transversal media:<br />
A<br />
⎧<br />
⎨d<br />
⎩<br />
1<br />
⎫<br />
+ ( η<br />
x+ ∆x,<br />
t<br />
+ ηx−<br />
x,<br />
) ⎬<br />
(4.7)<br />
2<br />
⎭<br />
x, t<br />
= bSx<br />
x<br />
∆ t<br />
y la razón hidráulica:<br />
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