Cap 1 Hidrodinamica de Lagunas Costeras.pdf

Cap. 3
Cinemática y Dinámica de Circulación y Dispersión
Suponiendo mezcla vertical uniforme y geometría rectangular y semicircular para los flujos de
llenante y vaciante respectivamente, la ecuación de continuidad estacionaria (para un ciclo de marea) es:
1
2
2
πb d aLd Q f
T
= + (3.44)
Si d es la profundidad media, T el período de la marea, Q f la posible descarga de agua dulce de
ríos, ‘a’ el ancho de la boca, ‘L’ el alcance espacial máximo del agua de la marea en llenante, y ‘b’ el
alcance espacial máximo del agua mezclada saliente en vaciante.
Y la conservación de sal estacionaria, también para un ciclo de marea, si el volumen del
rectángulo achurado en la Figura 3.16 se sustrae por no alcanzar a mezclarse con el resto del agua en el
ciclo:
⎛ 1 2 ⎞
a( L − b)
dS0
= ⎜ π b d − abd ⎟S
(3.45)
⎝ 2 ⎠
siendo S la salinidad media en el interior de la laguna durante el ciclo de marea, y S 0 la salinidad
del océano adyacente.
Del sistema de ecuaciones (3.44) y (3.45) puede eliminarse L ó b quedando ecuaciones de
segundo grado, cuya solución en el caso de b es:
1 ⎡
b = ⎢a
±
π ⎢
⎣
a
−
2
2
πQ
f
T ⎛ S0
⎜
d ⎝ S − S
0
⎞⎤
⎟⎥
⎠⎥
⎦
(3.46)
que dá una adecuada estimación del alcance espacial del agua mezclada saliente de la laguna costera a
renovarse en el océano por efecto de la marea y de eventuales descargas de ríos. Analogamente se puede
despejar L.
Martori (1995) detecta que la interacción del flujo de marea con la configuración de la laguna
costera, por efecto del bombeo por marea, es el mecanismo principal que induce flujos netos de sentido
opuesto y giros acoplados en la circulación residual en Bahía de San Quintín, B.C. durante el verano
(Figura 3.17).
Morales y Cabrera (1982),mediante el análisis de series de tiempo de velocidades de corrientes,
evidencian la presencia del mismo efecto en la circulación en Ensenada de la Paz, B.C.S. durante el
otoño y la primavera (Fig. 3.18).
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