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Cap 1 Hidrodinamica de Lagunas Costeras.pdf

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Hidrodinámica <strong>de</strong> <strong>Lagunas</strong> <strong>Costeras</strong><br />

140 h u* y 500 h u*, y aún en casos extremos, hasta 7500 hu* (Fischer et al, 1979). Esta<br />

disparidad con la expresión <strong>de</strong> El<strong>de</strong>r se <strong>de</strong>be a que esta última consi<strong>de</strong>ra el canal infinitamente<br />

ancho <strong>de</strong>spreciando los gradientes laterales <strong>de</strong> velocidad y las variaciones laterales <strong>de</strong> la<br />

profundidad <strong>de</strong>bidas a las irregularida<strong>de</strong>s <strong>de</strong> la batimetría real. Para evaluar la influencia <strong>de</strong> estas<br />

fluctuaciones es necesario consi<strong>de</strong>rar que la velocidad (u) y la profundidad (h) <strong>de</strong>pen<strong>de</strong>n <strong>de</strong> la<br />

coor<strong>de</strong>nada lateral (y), y <strong>de</strong>finir en cada corte seccional <strong>de</strong> la laguna los valores medios verticales<br />

<strong>de</strong> la velocidad (para diversas posiciones laterales (y):<br />

0<br />

z 1<br />

u ( y)<br />

= ∫ u(<br />

y,<br />

z)<br />

dz<br />

(3.145)<br />

h(<br />

y)<br />

− h(<br />

y)<br />

y las <strong>de</strong>sviaciones <strong>de</strong> estos valores medios verticales con respecto al valor medio lateral <strong>de</strong><br />

todos los valores medios verticales<br />

,<br />

u ( y)<br />

y<br />

z<br />

u :<br />

z<br />

= u ( y)<br />

− u<br />

y<br />

z<br />

(3.146)<br />

aplicando a estas <strong>de</strong>sviaciones laterales en el corte seccional el análisis tradicional <strong>de</strong> Taylor<br />

ya visto, se obtiene para el coeficiente <strong>de</strong> dispersión longitudinal en esa sección:<br />

K<br />

1<br />

= −<br />

A<br />

∫<br />

b<br />

0<br />

,<br />

u ( y)<br />

h(<br />

y)<br />

∫<br />

y<br />

1<br />

ε ( y)<br />

h(<br />

y)<br />

∫<br />

0 0<br />

t<br />

y<br />

,<br />

u ( y)<br />

h(<br />

y)<br />

dydydy<br />

(3.147)<br />

siendo A el área <strong>de</strong> la sección transversal.<br />

Esta última expresión pue<strong>de</strong> adimensionalizarse usando las variables ya <strong>de</strong>finidas<br />

y<br />

anteriormente, a<strong>de</strong>más <strong>de</strong> la profundidad adimensional: h'(y) = h(y)/ h , quedando:<br />

y<br />

2 , 2<br />

b u<br />

K =<br />

(3.148a)<br />

E<br />

I<br />

,<br />

en que I = −∫ u h ∫ , , ∫<br />

1<br />

0<br />

1<br />

ε h<br />

, ,<br />

y y<br />

, , , ,<br />

" u"<br />

h dy dy dy<br />

0 0<br />

(3.148b)<br />

Estas expresiones y el análisis <strong>de</strong> Taylor prece<strong>de</strong>nte, a<strong>de</strong>más <strong>de</strong> estar limitadas en escala<br />

temporal <strong>de</strong> aplicación al tiempo <strong>de</strong> mezcla total, <strong>de</strong>ben ajustarse y revisarse en casos reales<br />

porque:<br />

A) los rios no son canales longitudinalmente uniformes, es <strong>de</strong>cir, las secciones transversales<br />

cambian a lo largo <strong>de</strong> x;<br />

B) hay numerosas irregularida<strong>de</strong>s difíciles <strong>de</strong> cuantificar (curvaturas, bancos <strong>de</strong> arena,<br />

pozos, bolsillos laterales, objetos hundidos, etc.) que contribuyen aditivamente a la dispersión<br />

longitudinal, causando:<br />

1) aumento en el tiempo <strong>de</strong> mezcla total o <strong>de</strong> inaplicabilidad <strong>de</strong>l análisis;<br />

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