Cap 1 Hidrodinamica de Lagunas Costeras.pdf
Cap 1 Hidrodinamica de Lagunas Costeras.pdf
Cap 1 Hidrodinamica de Lagunas Costeras.pdf
You also want an ePaper? Increase the reach of your titles
YUMPU automatically turns print PDFs into web optimized ePapers that Google loves.
Hidrodinámica <strong>de</strong> <strong>Lagunas</strong> <strong>Costeras</strong><br />
Sustituyendo esta expresión en la ecuación (3.36), reemplazando Q = qT = constante para salto<br />
estacionario, y expresando las velocida<strong>de</strong>s en función <strong>de</strong> q y <strong>de</strong> las profundida<strong>de</strong>s "y" respectivas, la<br />
ecuación <strong>de</strong> conservación <strong>de</strong> momentum queda:<br />
2<br />
q<br />
gy<br />
1<br />
2 2 2<br />
y1<br />
q y2<br />
+ = + (3.38)<br />
2 gy 2<br />
<strong>de</strong>nominándose indistintamente al término <strong>de</strong> la <strong>de</strong>recha o al <strong>de</strong> la izquierda función momentum<br />
M, indicando la ecuación anterior que esta función se conserva en el salto hidráulico estacionario.<br />
2 2 2 2 2 2<br />
Sustituyendo alternativamente q = v1y1<br />
o q = v2y2<br />
en la ecuación (3.38), reor<strong>de</strong>nando los<br />
términos y resolviendo las ecuaciones <strong>de</strong> segundo grado para y2 ó y 1 :<br />
2<br />
⎛<br />
2<br />
y<br />
⎞<br />
1 ⎜ 8v1<br />
y = 1+<br />
−1⎟<br />
2<br />
y<br />
2 ⎜ ⎟<br />
⎝<br />
gy1<br />
⎠<br />
⎛<br />
2<br />
y<br />
⎞<br />
2 ⎜ 8v2<br />
y = 1+<br />
−1⎟<br />
1<br />
(3.39)<br />
2 ⎜<br />
⎟<br />
⎝<br />
gy2<br />
⎠<br />
llamadas ecuaciones <strong>de</strong>l salto hidráulico estacionario que permiten conocer y 2 ó y 1 si se conocen<br />
las condiciones <strong>de</strong>l flujo aguas arriba (v 1, y 1 ) o aguas abajo (v 2, y 2 ) <strong>de</strong>l salto, respectivamente.<br />
y 2 y y 1 se <strong>de</strong>nominan profundida<strong>de</strong>s conjugadas y el valor <strong>de</strong> una cualesquiera <strong>de</strong> las dos<br />
<strong>de</strong>termina univocamente el <strong>de</strong> la otra, es <strong>de</strong>cir, una vez establecidas las condiciones <strong>de</strong>l régimen <strong>de</strong> flujo<br />
aguas arriba o aguas abajo sus contrapartes en el otro extremo <strong>de</strong>l salto estacionario son únicas (no hay<br />
multiplicidad <strong>de</strong> saltos estacionarios posibles para una condición <strong>de</strong> flujo inci<strong>de</strong>nte o emergente ya<br />
<strong>de</strong>terminada).<br />
La representación gráfica <strong>de</strong> q constante en un espacio <strong>de</strong> coor<strong>de</strong>nadas y vs. M, según la<br />
<strong>de</strong>pen<strong>de</strong>ncia entre q, y, y M establecida en el término <strong>de</strong> la izquierda o <strong>de</strong> la <strong>de</strong>recha <strong>de</strong> la ecuación<br />
(3.38), muestra (Figura 3.14) curvas con una rama superior para flujo subcrítico y otra inferior para<br />
supercrítico, esta última asintótica al eje y = 0, y un punto <strong>de</strong> mínima M posible, para el flujo crítico;<br />
siendo esto <strong>de</strong>mostrable analíticamente.<br />
Por en<strong>de</strong>, el flujo crítico es aquel que para una q constante tiene la mínima M posible, y para una<br />
M constante tiene la máxima q posible.<br />
Los puntos correspondientes al estado inicial (flujo inci<strong>de</strong>nte) y final (flujo emergente) para un<br />
salto hidráulico estacionario, se sitúan sobre la curva <strong>de</strong> q constante, en una recta vertical <strong>de</strong> M<br />
constante, y con absisas y 2 y y 1 (profundida<strong>de</strong>s conjugadas).<br />
100