these approches numeriques pour la simulation du bruit a large ...

90 Barreau-profil RANS
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[m/s ] −1
Fig. 3.4 – Champ moyen issu du calcul avec modèle linéaire: iso-lignes de vitesse
(lignes colorées) et lignes de courant (traits noirs épais).
Le champ de vorticité instantanée à l’instant [1] de la figure 3.3 (modèle linéaire)
est reproduit sur la figure 3.5-Haut. Il est comparé au champ de vorticité fluctuante
correspondant (figure 3.5-Bas), c’est à dire la vorticité calculée sur le champ instan-
tané auquel est retranché le champ moyen. Sur le champ fluctuant, on remarque que
le schéma des tourbillons est quasi-symétrique de part et d’autre du profil, contrai-
rement au champ instantané où les tourbillons de type (a) dominent et produisent
un schéma alterné entre les deux faces. Ceci provient du découpage en deux tour-
billons presque équilibrés au niveau du bord d’attaque, lorsqu’on considère le champ
fluctuant. C’est à dire que les tourbillons convectés dans le sillage du barreau sont
légèrement décalés transversalement lorsqu’on retire la vorticité moyenne, ce qui leur
permet de s’aligner avec l’axe.
Les résultats considérés jusqu’à présent ont été basés sur le calcul avec modèle
linéaire. Toutefois les trois calculs donnent des résultats quasi-identiques sur la dy-
namique de l’écoulement, comme illustré sur les figures 3.6 et 3.7.
La figure 3.6 fournit un tracé du champ de vorticité instantané obtenu à un instant
du cycle par les trois calculs. On note bien que le comportement et les niveaux sont
très proches.
La figure 3.7 présente ensuite une comparaison qualitative du proche sillage du
barreau. Une image par ombroscopie extraite de l’ouvrage de Van Dyke [31], à