these approches numeriques pour la simulation du bruit a large ...

182 Barreau-profil LES
Le/d
5
4
3
2
1
0
1000 10000
f (Hz)
Fig. 5.22 – Le (double de la longueur de cohérence) pour le barreau isolé, où:
Γ(∆z,f) ∼ exp(−|∆z|/Le(f)).
5.4 Acoustique
Acoustique pour la configuration simulée (Lsim = 3 d)
Le son en champ lointain est calculé en appliquant l’analogie acoustique aux
champs aérodynamiques LES, selon la configuration et les notations présentées sur
la figure 5.23. La densité spectrale de puissance 4 calculée au point Ac1 est ainsi
tracée sur la figure 5.24, pour deux surfaces d’intégration différentes:
• surface 3, en paroi du profil et d’envergure Lsim = 3 d;
• surface 4, à ∆ = 1 d autour de la paroi du profil et d’envergure Lsim = 3 d.
Comme dans les précédents calculs, les sources volumiques n’ont pas été évaluées.
Cette décision, prise au lancement du calcul, a été motivée par les arguments développés
au chapitre 3 (section 3.5): la faible efficacité des sources quadrupolaires à M∞ ∼ 0.2,
ainsi que la variation en M 5.2
∞
de la puissance acoustique mesurée (i.e. proche d’un
rayonnement dipolaire, avec une influence éventuelle de la diffraction pouvant ex-
pliquer la puissance 5.2 au lieu de 6). Toutefois, la comparaison des résultats de la
surface 3 et de la surface 4 va permettre d’évaluer la validité de cette hypothèse. La
surface 4 prend implicitement en compte les quadrupôles situés à moins de 1 d de la
paroi du profil, principale zone d’interaction entre le sillage du barreau et le profil
(prenant 1 d comme distance caractéristique du sillage).
4. cf. Annexe A sur le traitement numérique des spectres issus de l’expérience et des simulations.