these approches numeriques pour la simulation du bruit a large ...

Ecoulements avec parois en LES 145
Le frottement moyen est également en très bon accord avec les mesures de Achenbach
[1]. Les mesures de Achenbach se situent à un nombre de Reynolds plus élevé que le
calcul (10 5 au lieu de 4.8 10 4 ), mais la pertinence de la comparaison est appuyée par
la sensibilité logarithmique de l’écoulement autour du barreau par rapport à Red.
Ceci est discuté plus en détail au chapitre 3, où les mesures à plus haut Red sont
également présentées. Dans le cas présent, le maximum en amont du décollement
est bien reproduit et le décollement —caractérisé par Cf = 0— est bien positionné
(cf. tableau 4.2 présentant les mesures pour le point de décollement à Red = 6 10 4 ).
Toutefois, la comparaison est imparfaite dans la zone décollée, région qui est sensible
aux conditions expérimentales. En particulier, le nombre de Reynolds de l’expérience
est plus élevé, bien que le régime soit le même.
Fluctuations dans le sillage
Afin d’évaluer le développement du sillage, la figure 4.16 présente les fluctuations
selon x au centre de ce dernier. D’un côté le calcul est effectué pour un rapport en-
vergure / diamètre Ls/d = 3, mais avec une condition de glissement aux extrêmités.
D’un autre côté, les mesures de Szepessy et Bearman [108] sont obtenues par fil
chaud pour un rapport envergure / diamètre Lexp/d = 10. Tout d’abord on note
l’irrégularité de la courbe LES, qui s’explique par l’intermittence de l’écoulement
dont l’évaluation statistique requiert un grand nombre d’échantillons. Il aurait fallu
prolonger le calcul ou effectuer des moyennes en envergure à partir de sauvegardes
adaptées. En dépit de cette irrégularité de la courbe calculée, on observe un bonne
correspondance en termes d’évolutions et de niveaux. En particulier, la longueur
de formation des tourbillons Lf définie comme la position du maximum de fluctua-
tions, est bien prédite: Lf / d ∼ 1.3 (note: la distance entre les points de maillage est
inférieure à 0.03 d dans la zone de formation). On en conclut que la bulle de recir-
culation, sur laquelle est basée la dynamique du sillage, est bien représentée. Ainsi,
en reliant la taille de la bulle de recirculation à la fréquence moyenne du lâcher
tourbillonnaire [116], on note que les bons résultats obtenus sur ces deux grandeurs
sont reliés.
Spectres de pression en paroi et transition
La figure 4.18 présente les spectres 3 calculés en deux points à la surface du bar-
reau: en Φ = 90 deg et Φ = 78 deg. On considère dans un premier temps le spectre
3. cf. Annexe A sur le traitement numérique des spectres issus de l’expérience et des simulations.