these approches numeriques pour la simulation du bruit a large ...
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Barreau-profil RANS 97<br />
dissymétrie dans l’expérience.<br />
Frottement moyen sur le barreau<br />
La figure 3.10 présente le frottement moyen en surface <strong>du</strong> barreau (calculs: Red =<br />
4.8 10 4 ) comparé aux mesures de Achenbach [1] à Red = 10 5 . Le nombre de Reynolds<br />
correspondant à l’expérience peut paraître éloigné de <strong>la</strong> configuration calculée, mais<br />
il faut noter que l’écoulement autour <strong>du</strong> barreau évolue de manière logarithmique<br />
avec Red. Ceci a été présenté au chapitre 1, sur <strong>la</strong> figure 1.5 montrant l’évolution<br />
de <strong>la</strong> pression au point d’arrêt aval en fonction <strong>du</strong> nombre de Reynolds. Ici, les<br />
calculs correspondent à: log(Red) = 4.68, et les mesures à: log(Red) = 5, ce qui est<br />
re<strong>la</strong>tivement proche et surtout correspond au même régime de lâcher tourbillonnaire<br />
(intervalle supérieur <strong>du</strong> régime sous-critique). Les données expérimentales suivantes<br />
sont obtenues <strong>pour</strong> Red = 2.6 10 5 , soit log(Red) = 5.41, ce qui correspond par contre<br />
au régime critique et rend ainsi invalide l’utilisation d’une extrapo<strong>la</strong>tion à plus faible<br />
Red utilisant les deux résultats expérimentaux.<br />
Sur <strong>la</strong> figure, on a bien <strong>la</strong> confirmation que le décollement est retardé dans les calculs.<br />
Si on note Φs l’angle de décollement défini par Cf = 0 on obtient, comme indiqué<br />
dans le tableau 3.2, une surestimation de 19 o par les calculs en comparaison aux<br />
mesures 1 à Red = 6 10 4 . Sur <strong>la</strong> figure 3.10, on note bien que les résultats <strong>du</strong> calcul<br />
se rapprochent plus des mesures à Red = 2.6 10 5 , concernant <strong>la</strong> position <strong>du</strong> point de<br />
décollement (en régime critique le décollement se situe plus en aval <strong>du</strong> fait de l’état<br />
turbulent de <strong>la</strong> couche limite). Les trois modèles donnent des résultats identiques,<br />
le modèle non linéaire ne fait pas <strong>la</strong> différence sur ce point. Même dans <strong>la</strong> zone de<br />
recircu<strong>la</strong>tion, les résultats sont quasi-identiques sur le Cf, alors que le profil de Cp<br />
varie entre les modèles. Le champ de vitesse en paroi est moins sensible au modèle de<br />
turbulence que <strong>la</strong> pression, qui est une grandeur ”intégrale” directement influencée<br />
par l’ensemble de <strong>la</strong> bulle de recircu<strong>la</strong>tion.<br />
RANS (lin., bas Re, non lin.) Mesures (Achenbach, Red = 6 10 4 )<br />
Φs 101 o (1.4 o ) 82 o<br />
Tab. 3.2 – Point de décollement sur le barreau (<strong>pour</strong> les calculs, le pas angu<strong>la</strong>ire <strong>du</strong><br />
mail<strong>la</strong>ge au point correspondant est indiqué entre parenthèses).<br />
1. Achenbach ne fournit le tracé de Cf que <strong>pour</strong> quelques valeurs de Red, dont <strong>la</strong> plus proche<br />
de notre cas est Red = 10 5 . Par contre Φs est tracé jusqu’à Red = 6 10 4