these approches numeriques pour la simulation du bruit a large ...
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Barreau-profil RANS 119<br />
DSP (dB)<br />
100<br />
90<br />
80<br />
70<br />
60<br />
50<br />
40<br />
30<br />
20<br />
10<br />
0<br />
1000 10000<br />
f (Hz)<br />
Fig. 3.23 – Densité Spectrale de Puissance à <strong>la</strong> distance r = 1,85m et l’angle θ = 90 o<br />
[× ×: mesures, : calcul RANS linéaire (surface 1), · : calcul RANS<br />
linéaire (surface 2), O O : calcul RANS linéaire (surface 1) et modèle stochastique<br />
].<br />
La figure 3.24 présente le schéma de directivité calculé et le compare aux me-<br />
sures. Les deux schémas sont très proches car même si le calcul ne simule pas les<br />
composantes à <strong>la</strong>rge bande dans le spectre, <strong>la</strong> hauteur <strong>du</strong> pic est plus importante et<br />
concentre l’énergie.<br />
On peut remarquer en outre que <strong>la</strong> directivité est plus prononcée dans l’expérience,<br />
dans <strong>la</strong>quelle les effets de diffraction par <strong>la</strong> buse <strong>du</strong> jet n’ont pas été pris en compte.<br />
Toutefois <strong>la</strong> buse était recouverte de <strong>la</strong>ine de verre et <strong>la</strong> directivité s’est avérée<br />
indépendante de l’orientation <strong>du</strong> profil par rapport à <strong>la</strong> buse, ce qui incite à mi-<br />
nimiser l’impact de <strong>la</strong> diffraction. Par ailleurs, les interférences entre le barreau et<br />
le profil constatées par Casalino et al. [20] sur un calcul RANS à 20 m/s ne sont<br />
pas susceptibles de se pro<strong>du</strong>ire dans l’expérience où les deux sources ne sont que<br />
partiellement corrélées à cause de <strong>la</strong> turbulence <strong>du</strong> sil<strong>la</strong>ge.<br />
Modèle stochastique<br />
La formu<strong>la</strong>tion RANS permet d’estimer le champ aérodynamique moyen insta-<br />
tionnaire (déterministe), mais <strong>la</strong> précision reste limitée par l’absence de description