these approches numeriques pour la simulation du bruit a large ...
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96 Barreau-profil RANS<br />
Cp<br />
0.4<br />
0.2<br />
0<br />
−0.2<br />
−0.4<br />
0 0.2 0.4 0.6 0.8 1<br />
x/c<br />
Cp<br />
0.4<br />
0.2<br />
0<br />
−0.2<br />
−0.4<br />
−0.6<br />
−0.8<br />
0 0.2 0.4 0.6 0.8 1<br />
x/c<br />
Fig. 3.9 – Gauche: coefficient de pression sur le profil [× ×: mesures TurboNoiseCFD<br />
[55, 54] à Red = 48 000, : modèle linéaire, : modèle bas-<br />
Reynolds, · · · · · : modèle non-linéaire]. Droite: idem + comparaison avec <strong>la</strong> méthode<br />
des vortex [× ×: mesures TurboNoiseCFD [55, 54] à Red = 48 000, , ,<br />
····· : calculs RANS, ◦ ◦ : méthode des tourbillons élémentaires avec profil sans<br />
incidence, ✷ ✷ : méthode des tourbillons élémentaires avec profil en incidence<br />
de 2 deg ].<br />
le profil). Pour appuyer cette hypothèse, on effectue une étude paramétrique utilisant<br />
<strong>la</strong> méthode des tourbillons élémentaires (dite également ”méthode des singu<strong>la</strong>rités”,<br />
Vortex Panel Method) [27]. Cette approche néglige les effets de compressibilité et<br />
de viscosité, et calcule l’écoulement de manière linéaire (équation de Lap<strong>la</strong>ce), en<br />
représentant <strong>la</strong> surface <strong>du</strong> profil par des sources de vorticité élémentaires. L’ampli-<br />
tude des sources est calculée par inversion de <strong>la</strong> matrice resultant de <strong>la</strong> condition<br />
de non pénétrabilité de <strong>la</strong> surface à chaque centre de vorticité, et de <strong>la</strong> condition de<br />
Kutta au bord de fuite. Cette méthode n’est pas adaptée au calcul de <strong>la</strong> configura-<br />
tion barreau-profil complète, mais s’avère utile <strong>pour</strong> évaluer l’influence de l’incidence<br />
sur un profil à nombre de Reynolds élevé (ici Rec = 480 000). Le sil<strong>la</strong>ge <strong>du</strong> barreau<br />
n’est pas pris en compte dans ces calculs, on ne va donc considérer que les tendances<br />
en fonction de l’angle <strong>du</strong> profil, et non les niveaux absolus.<br />
La figure 3.9-droite présente à nouveau les profils de Cp issus des mesures et des cal-<br />
culs RANS, mais aussi les profils calculés par <strong>la</strong> méthode des tourbillons élémentaires<br />
(34 segments) <strong>pour</strong> une incidence nulle et une incidence de 2 deg. On remarque que<br />
le calcul se rapproche bien de <strong>la</strong> configuration sans incidence, alors que les mesures<br />
s’identifient plutôt à l’intrados <strong>du</strong> cas avec une incidence de 2 deg. En effet, le niveau<br />
de Cp est supérieur, et surtout <strong>la</strong> position de l’extremum est repoussée en arrière.<br />
Cette étude semble donc indiquer <strong>la</strong> présence d’une incidence parasite dans les<br />
mesures. Ceci sera conforté lors de l’étude <strong>du</strong> sil<strong>la</strong>ge <strong>du</strong> profil, qui présente une forte