these approches numeriques pour la simulation du bruit a large ...
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Barreau-profil LES 179<br />
l’échelle principale. Ceci est correctement ren<strong>du</strong> par <strong>la</strong> LES, alors que le calcul RANS<br />
se limite aux grosses structures <strong>du</strong> lâcher. Les différences qui peuvent toutefois être<br />
observées entre les images PIV et LES ne sont pas significatives car elles sont <strong>du</strong><br />
même ordre que les variations qui ont été observées sur les seules mesures PIV entre<br />
les instants de mesure (trajectoire et <strong>la</strong> densité des grosses structures) [80, 55].<br />
Alors, si on s’intéresse à <strong>la</strong> fonction Γ2 sur le champ reconstitué à partir seulement<br />
des modes POD 0, 1 et 2 (figure 5.21), l’accord est bon entre mesures et calculs RANS<br />
ou LES. On a <strong>la</strong> confirmation que les grosses structures, qui constituent <strong>la</strong> totalité<br />
<strong>du</strong> champ reconstitué ici, sont bien prédites par les deux <strong>approches</strong> numériques.<br />
Cohérence en envergure<br />
Par l’estimation des effets tridimensionnels, le calcul de <strong>la</strong> racine carrée de <strong>la</strong><br />
cohérence permet l’évaluation <strong>du</strong> rayonnement acoustique <strong>pour</strong> l’envergure expérimentale<br />
(Lexp = 30 d) à partir de l’envergure simulée (Lsim = 3 d). Cette procé<strong>du</strong>re est décrite<br />
en détail au chapitre 2 et a déja été appliquée sur le cas <strong>du</strong> barreau isolé au chapitre<br />
4.<br />
L’estimation de Γ obtenue sur le barreau isolée va être utilisée à nouveau, car on<br />
dispose sur cette première configuration de validations face à l’expérience concernant<br />
à <strong>la</strong> fois <strong>la</strong> corré<strong>la</strong>tion et <strong>la</strong> cohérence. On a ainsi montré que <strong>la</strong> corré<strong>la</strong>tion est en<br />
bon accord avec l’expérience, et que <strong>la</strong> cohérence à <strong>la</strong> fréquence <strong>du</strong> lâcher est sous-<br />
estimée mais d’un ordre de grandeur correct. On supposera donc que <strong>la</strong> cohérence en<br />
envergure reste constante dans le sil<strong>la</strong>ge <strong>du</strong> barreau jusqu’au profil, ce qui constitue<br />
une hypothèse légitime compte tenu des observations aérodynamiques précédentes<br />
et de <strong>la</strong> stabilité des allées de von Kármán. La figure 5.22 rappelle l’évolution de Γ<br />
en fonction de <strong>la</strong> fréquence, <strong>pour</strong> le barreau isolé.<br />
L’analyse couplée des grandeurs moyennes et statistiques, des spectres à <strong>la</strong>rge<br />
bande et de <strong>la</strong> décomposition POD (sur plusieurs modes), indiquent que <strong>la</strong> LES<br />
fournit une représentation des irrégu<strong>la</strong>rités <strong>du</strong> sil<strong>la</strong>ge (dispersion des trajectoires de<br />
tourbillons, fluctuations inter-cycles...) et de l’interaction avec le profil, en cohérence<br />
avec les mesures. La prochaine section va concerner <strong>la</strong> restition <strong>du</strong> <strong>bruit</strong> à <strong>la</strong>rge bande<br />
relié à ces phénomènes.