these approches numeriques pour la simulation du bruit a large ...
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10 Intro<strong>du</strong>ction<br />
un p<strong>la</strong>n à envergure fixée. Cette configuration possède en effet un certain nombre<br />
de caractéristiques qui sont reliées à <strong>la</strong> génération de <strong>bruit</strong> à <strong>la</strong>rge bande en tur-<br />
bomachine, mais dans un contexte simplifié. Les tourbillons issus <strong>du</strong> barreau sont<br />
convectés dans le sil<strong>la</strong>ge, avec un fort taux de turbulence (Red = 48 000). L’impact<br />
de ce sil<strong>la</strong>ge sur le profil génère une charge périodique associée aux tourbillons de<br />
von Kàrmàn, et une charge turbulente. La charge périodique peut être associée au<br />
défilement des sil<strong>la</strong>ges dans une turbomachine, elle génère un sifflement à <strong>la</strong> fréquence<br />
<strong>du</strong> lâcher et ses harmoniques. Par ailleurs, <strong>la</strong> turbulence crée un <strong>bruit</strong> à <strong>la</strong>rge bande<br />
qui vient remplir le spectre et é<strong>la</strong>rgir <strong>la</strong> contribution tonale. De manière simi<strong>la</strong>ire,<br />
dans une turbomachine, cette turbulence peut provenir des sil<strong>la</strong>ges des aubes amont,<br />
de <strong>la</strong> couche limite au carter, de l’atmosphère (dans le cas d’une souff<strong>la</strong>nte), ou alors<br />
peut correspondre à l’effet d’un décollement. La configuration ’barreau-profil’ per-<br />
met ainsi une correspondance avec <strong>la</strong> génération de <strong>bruit</strong> à <strong>la</strong>rge bande dans une<br />
turbomachine, mais de manière simplifiée. Il faut ainsi garder à l’esprit que certaines<br />
particu<strong>la</strong>rités des turbomachines ne sont pas représentées ici. L’aérodynamique et<br />
l’acoustique ne sont pas confinées par des parois solides, par ailleurs il n’y a pas de<br />
périodicité spatiale repro<strong>du</strong>isant l’alignement des aubes autour d’une roue, et enfin<br />
le profil ne fournit pas de déviation de l’écoulement.<br />
Cette configuration a permis, conjointement au travail présenté ici, <strong>la</strong> réalisation<br />
d’une campagne expérimentale poussée, qui n’aurait pas été possible dans une géométrie<br />
in<strong>du</strong>strielle. En outre, on a approché le problème numérique de manière progressive,<br />
à nombre de Reynolds limité et en géométrie simplifiée, en cherchant à repro<strong>du</strong>ire<br />
les mécanismes fondamentaux.<br />
Méthodes numériques<br />
Afin de repro<strong>du</strong>ire <strong>la</strong> dynamique complexe intervenant dans <strong>la</strong> génération <strong>du</strong><br />
<strong>bruit</strong> à <strong>la</strong>rge bande, ce travail va s’appuyer sur les possibilités offertes par les<br />
méthodes numériques. Elles sont actuellement à <strong>la</strong> base de <strong>la</strong> conception des tur-<br />
boréacteurs, car elles permettent une connaissance éten<strong>du</strong>e des grandeurs aérodynamiques<br />
et acoustiques associées à l’écoulement, à moindre coût, et avec une plus grande<br />
généralité que les <strong>approches</strong> analytiques.<br />
D’abord nous nous intéresserons à <strong>la</strong> simu<strong>la</strong>tion <strong>du</strong> champ aérodynamique. Deux<br />
<strong>approches</strong> seront étudiées: <strong>la</strong> simu<strong>la</strong>tion des équations de Navier-Stokes moyennées<br />
(Reynolds Averaged Navier-Stokes, RANS) et <strong>la</strong> Simu<strong>la</strong>tion des Grandes Echelles<br />
(Large Eddy Simu<strong>la</strong>tion, LES). L’approche RANS est <strong>la</strong> plus répan<strong>du</strong>e en concep-<br />
tion à l’heure actuelle, elle ne simule que le champ moyen et modélise les effets de<br />
<strong>la</strong> turbulence par une énergie cinétique et une dissipation moyennes, ce qui per-