these approches numeriques pour la simulation du bruit a large ...

Ecoulements avec parois en LES 151
fréquences voisines de la fréquence du lâcher se caractérisent par une forte cohérence
qui se retrouve dans la valeur de Le, proche de 5 d au maximum. Cette valeur correspond
à une longueur de cohérence � +∞
Γ 0
2 (z,f0)dz = Le/2 = 2.5 d, ce qui est plus
faible que les mesures effectuées à l’ECL [55]: environ 5 d à la fréquence du lâcher.
Toutefois l’ordre de grandeur est correct, et on rappelle par ailleurs le bon accord
obtenu sur la corrélation au paragraphe précédent.
Le/d
5
4
3
2
1
0
1000 10000
f (Hz)
Fig. 4.21 – Distribution fréquencielle de Le (= double de la longueur de cohérence),
où: Γ(∆z,f) ∼ exp(−|∆z|/Le(f)).
4.2.3 Résultats acoustiques
Rayonnement par la configuration simulée (Lsim = 3 d)
Les résultats LES sont maintenant utilisés pour le calcul du son rayonné en champ
lointain par l’application de l’analogie acoustique de Ffowcs-Williams et Hawkings,
via la code Advantia.
Comme argumenté au chapitre 3 sur la configuration barreau-profil (section 3.5), les
sources quadrupolaires sont peu efficaces à faible nombre de Mach (ici: M∞ ∼ 0.2),
et l’évolution de la puissance acoustique mesurée en fonction du nombre de Mach se
trouve plus proche d’un rayonnement dipolaire [92]. Les intégrales volumiques ont
donc été négligées, mais l’influence des quadrupôles pourra toutefois être évaluée en
comparant les résultats fournis par les deux surfaces d’intégration différentes (cf.
figure 4.10):
• surface 2, en paroi du barreau, couvrant toute l’envergure;
• surface 3, à 1 d de la paroi du barreau, couvrant toute l’envergure.