these approches numeriques pour la simulation du bruit a large ...
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40 Méthodes numériques<br />
à une distance d’un ou plusieurs ordres au dessus de <strong>la</strong> distance caractéristique de<br />
<strong>la</strong> géométrie. Ceci multiplie également le temps de calcul.<br />
⋄ Un méthode intermédiaire consiste à n’effectuer <strong>la</strong> simu<strong>la</strong>tion de l’écoulement qu’au<br />
voisinage des pertubations, en repro<strong>du</strong>isant <strong>la</strong> génération des ondes acoustiques et<br />
leur propagtion sur une courte distance. Ensuite, aux limites <strong>du</strong> domaine de calcul,<br />
l’onde est propagée par une approche adaptée jusque dans le champ lointain. Pour<br />
ce<strong>la</strong> peut être utilisée l’équation intégrale de Kircchhoff ou une discrétisation des<br />
équations d’Euler linéarisées. Toutefois <strong>la</strong> simu<strong>la</strong>tion de l’écoulement requiert encore<br />
des schémas complexes. En outre le traitement des conditions limites doit se faire<br />
avec de grandes précautions <strong>pour</strong> permettre le traitement correct de l’aérodynamique<br />
(éviter le confinement des ondes) et assurer <strong>la</strong> transition avec le domaine de propa-<br />
gation acoustique.<br />
⋄ La troisième méthode consiste à appliquer une analogie acoustique, telle que<br />
celle développée par Lighthill [70] en 1952, puis éten<strong>du</strong>e à <strong>la</strong> présence de sur-<br />
faces solides par Ffowcs Williams & Hawkings [37] en 1969. Sur <strong>la</strong> base d’un calcul<br />
aérodynamique, une équation (issue de équations de Navier-Stokes) est appliquée qui<br />
extrait les sources acoustiques et assure <strong>la</strong> propagation en champ lointain. Dans ce<br />
cas, <strong>la</strong> simu<strong>la</strong>tion aérodynamique est dissociée de l’acoustique et les contraintes sont<br />
ainsi ré<strong>du</strong>ites. En contrepartie, un point sensible apparaît dans <strong>la</strong> formu<strong>la</strong>tion des<br />
analogies acoustiques citées ci-dessus: une partie des effets de propagation se retrouve<br />
dans le terme source, et il faut recourir à des hypothèses <strong>pour</strong> les négliger. Comme<br />
alternative, l’équation de Phillips et Lilley [6] permet une meilleure décomposition<br />
de l’équation. Malheureusement sa résolution est complexe, <strong>la</strong> fonction de Green<br />
associée en espace libre se limitant à une forme asymptotique en basse et hautes<br />
fréquences.<br />
Une présentation plus complète des méthodes numérique en aéroacoustique peut<br />
être trouvée dans <strong>la</strong> thèse de Bogey [6].<br />
L’objectif d’applicabilité de notre travail aux conditions complexes nous a na-<br />
turellement con<strong>du</strong>it à l’utilisation de l’analogie acoustique de Ffowcs Williams &<br />
Hawkings. Ce chapitre est divisé en deux partie:<br />
- <strong>la</strong> première partie présente les stratégies mises en œuvre dans le cadre de cette étude<br />
<strong>pour</strong> <strong>la</strong> re´présentation fidèle des écoulements mais aussi des effets des réarrangements<br />
constituant les sources <strong>du</strong> son. Ceci doit passer par <strong>la</strong> prise en compte statistique<br />
(RANS) ou directe (LES) <strong>du</strong> spectre turbulent à l’origine <strong>du</strong> <strong>bruit</strong> à <strong>la</strong>rge bande.<br />
Les équations seront écrites <strong>pour</strong> un écoulement compressible, <strong>pour</strong> une application