Projeto Conceitual de Aeronaves de Transporte
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Para resolução da Eq. V.16, esta é rearranjada em temos <strong>de</strong><br />
On<strong>de</strong><br />
(V.17)<br />
A solução é<br />
√<br />
Baseado nas magnitu<strong>de</strong>s <strong>de</strong> A, B e C, a solução será puramente real e <strong>de</strong> valor único<br />
quando . Neste estágio, a solução <strong>de</strong> uma única frequência real indica o início<br />
do flutter. Qualquer aumento <strong>de</strong> q irá produzir raízes complexas relacionadas ao<br />
movimento com amplitu<strong>de</strong> crescente.<br />
Da análise dos componentes A, B e C é possível predizer a velocida<strong>de</strong> <strong>de</strong> flutter, mas<br />
também i<strong>de</strong>ntificar meios <strong>de</strong> modifica-la através da manipulação <strong>de</strong> distâncias entre o<br />
centro <strong>de</strong> massa e o centro aerodinâmico, inércias e magnitu<strong>de</strong>s das <strong>de</strong>rivadas<br />
aerodinâmicas.<br />
Movimento não-oscilatório conduzindo à divergência<br />
Do mesmo modo como no caso do flutter, a solução do <strong>de</strong>terminante da Equação V.14<br />
po<strong>de</strong> também indicar um movimento com aumento contínuo <strong>de</strong> amplitu<strong>de</strong> chamado <strong>de</strong><br />
divergência. Caso a parte real <strong>de</strong> ω seja zero, então, o movimento po<strong>de</strong> ser tanto<br />
<strong>de</strong>crescente quanto crescente exponencialmente. Novamente em baixas velocida<strong>de</strong>s, o<br />
sistema ten<strong>de</strong> a produzir soluções não nulas para ω R . Assim que a velocida<strong>de</strong> aumenta,<br />
ω R po<strong>de</strong> diminuir para alguns modos. Caso ω R torne-se nulo antes do surgimento do<br />
flutter, então o aumento subsequente na pressão dinâmica irá conduzir a uma solução<br />
que é puramente imaginária e, consequentemente, a divergência física da estrutura.<br />
Assi, a velocida<strong>de</strong> <strong>de</strong> divergência po<strong>de</strong> ser <strong>de</strong>finida como a solução do <strong>de</strong>terminante<br />
para ω=0. Da Eq. V.17 obtém-se<br />
Ou<br />
( ) (V.18)<br />
(V.19)<br />
Na Eq. V.19, todos os termos são fixados para uma dada geometria <strong>de</strong> asa, exceto para<br />
q. Po<strong>de</strong>-se então <strong>de</strong>terminar a velocida<strong>de</strong> na qual o momento aerodinâmico torna-se<br />
igual à rigi<strong>de</strong>z torsional da asa, conduzindo a um caso <strong>de</strong> torção sem limites.