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6. SOLUCIÓN PARA LA TEORÍA EMDA PARA SUBESPACIOS 1-DIMENSIONALES 104A 2 =0B@de lo cual obtenemos que los potenciales son11e p 0A C0 B e qA ; (6.8)f = 1 A e p = 1 (q + B)2= = = a = 0 (6.9)Como puede observarse en (6.9) los potenciales aún dependen de los parámetros, es decir, de las soluciones de (6.2). Así, para cada solución de (6.2), tenemosuna nueva solución para las ecuaciones quirales.Por la forma que presentan los potenciales en este caso, utilizaremos la siguientesolución a la ecuación de Laplace = 0 ln[12mr ] + m 0; (6.10)donde 0 y m 0 son constantes, y m es la masa.Con este cambio, la solución se transforma enf = 1 1Ae pm 0 p02m;r = 1 2 B + 1 m2 q 0 + 0 ln 1 2 m :r
6. SOLUCIÓN PARA LA TEORÍA EMDA PARA SUBESPACIOS 1-DIMENSIONALES 105Para estudiar el comportamiento asintótico de la solución, tomamos el límiter >> 1; con lo cual la solución para el potencial f queda comof ! 1 + 2mp 0r+ 2m 2 p(1 + p) 1 r 2 + y para tenemos ! 1 2 B + 1 2 qm 0 + Como se mencionó anteriormente, es posible utilizar cualquier solución para laecuación de Laplace (6.2), por ello también podemos tomar el mapeo armónicoen cuyo caso la solución (6.9) queda como = q 2 p r m m2 = 0 ln2r m + p + m 0 ; (6.11)m 2 2f = 1Ae pm 0 p m r + m2 2 p0p ;m r m2 2 p r m m2 0 ln2r m + p + m 0 + B;m 2 2para r >> 1 su comportamiento asintótico esf ! 1 + 2p p0 m2 + 2+ ry ! 1 2 B + 1 2 qm 0 +
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RESUMENUsando el método de mapeos
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ContenidoINTRODUCCIÓNiiiCAPÍTULO
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INTRODUCCIÓNMuchos son los misteri
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INTRODUCCIÓNvEn este trabajo, pres
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CAPÍTULO 1RELATIVIDAD GENERAL Y ES
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1.2. TEORíA DE CUERDAS 17donde es
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CAPÍTULO 2GEOMETRÍA DIFERENCIAL Y
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2.2. RELACIONES DE EQUIVALENCIA Y E
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2.5. ESPACIOS TOPOLÓGICOS Y VARIED
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