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4.1. ACCIÓN EFECTIVA PARA EMDA 78Si se introduce el pseudoescalar, que generaliza el campo axiónico de Pecci-Quinn, representado por q; comoH = 1 2 E p 1 q; p 1 ; (4.6)que satisfacerJ p J p J q + p ~ F F t = 0; (4.7)donde hemos de…nidoJ q = (rq)p 1 ; (4.8)además de haber introducido~F = 1 2 E F ; (4.9)donde E = " sign(g)= pg, es el pseudo-tensor de Levi-Civita.Con lo cual, las ecuaciones de Euler-Lagrange (4.3), (4.4) y (4.5) puede escribirsecomor (pF + q ~ F ) = 0; (4.10)rJ p + (J q ) 2 + pF F t = 0; (4.11) 1R = tr2 (J J p p + JJ q q )2p[F F t 14 g F F t ] : (4.12)
4.1. ACCIÓN EFECTIVA PARA EMDA 79Las cuales corresponden a la acciónZS 4 =d 4 x pg 1R + tr2 ((J p ) 2 + (J q ) 2 ) pF F t q F ~ F t ; (4.13)de…niendo las variablesz = q + ip; (4.14)F = 1 2 (F + i ~ F ); (4.15)podemos expresar el sistema de la siguiente manerar (zF z~F ) = 0; (4.16)rJ z J z (J z J z )R = tr 2J z [ J z ] + i(zi2 (z z) FF = 0; (4.17)z)(F F + F F t ) ; (4.18)con z el conjugado de z, F el conjugado de F y J z = rz(z z) 1 .Es posible ver, que dichas ecuaciones son invariantes bajo la transformaciónm ! g t mg (4.19)con0Bm = @ p 1qp 1p 1 qp + qp 1 q1CA ; (4.20)
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INTRODUCCIÓNMuchos son los misteri
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INTRODUCCIÓNvEn este trabajo, pres
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1.2. TEORíA DE CUERDAS 17donde es
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CAPÍTULO 2GEOMETRÍA DIFERENCIAL Y
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2.2. RELACIONES DE EQUIVALENCIA Y E
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