INSTITUTO POLITÃCNICO NACIONAL - Instituto Avanzado de ...

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6. SOLUCIÓN PARA LA TEORÍA EMDA PARA SUBESPACIOS 1-DIMENSIONALES 108tenemos que los potenciales sonL p 1f =2mA( 0 ln[1 ] + m r 0 AB) ; = 1 2 ln AL p 12m 0 ln(1 ) + m ;r 0 AB1=2m o ln(1 ) + m r o AB ;don<strong>de</strong>L p 1 = e pm 01 p02m:rSu comportamiento asintótico, cuando r >> 1 esf ! 1 + 2 0mr(p + Ae pm 0) + ::: ! pm 0 + ln A 0mr (p Aepm 0) + :::! Ae pm 0(1 + 2A 0me pm 0) + :::rtomando e m 0p = A(m 0AB):Si tomamos como solución para (6.2) p r m m2 = 0 ln2r m + p + m 0 ; (6.17)m 2 2
6. SOLUCIÓN PARA LA TEORÍA EMDA PARA SUBESPACIOS 1-DIMENSIONALES 109la solución es entoncese pm 0w p 0f =A(m 0 AB + 0 ln w) ; = 1 n Awpm 0 + lnp 0m201=AB m 0 0 ln w:AB+ 0 ln wo;don<strong>de</strong>w = r m p m 2 2r m + p m 2 2 :Su comportamiento para r >> 1 con (6.17)f ! 1 + 2 p0 m2 2(p + Ae pm 0) + :::r ! pm 0 + ln A p0 m2 2(p Ae pm 0) + :::r! Ae pm 0(1 + 2A p0 m2 2 e pm 0) + :::rFinalmente, tomemos la solución en dos dimensiones = 0 ln (r 2 2mr + 2 ) sin 2 + m 0 ; (6.18)
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INTRODUCCIÓNMuchos son los misteri
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INTRODUCCIÓNvEn este trabajo, pres
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1.2. TEORíA DE CUERDAS 17donde es
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CAPÍTULO 2GEOMETRÍA DIFERENCIAL Y
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2.2. RELACIONES DE EQUIVALENCIA Y E
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